Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Materiałynadprzewodnikowe–modelowaniewłasnościizastosowania
nalnądowartościtychparametrówwgranicyczystegomateriału.Długośćkoherencji
ξ
0
wtemperaturzezerabezwzględnegoorazlondonowskagłębokośćwnikania
λ
L(patrz
dodatekB)opisanesąwówczasnastępującymiwzorami:
ξ
0=
0
.
18
k
=
B
v
T
F
c
λ
1
2
L
=
μ
e
2
0
n
m
s
(12)
vFjestprędkościąnapowierzchniFermiego,eładunkiem.Powyższerozumowanie
umożliwiawłączeniepolaHcdoIgrupywłasnościnadprzewodnikowych.Wprzy-
bliżeniuelektronówswobodnychprędkośćnapowierzchniFermiegovFjestpropor-
cjonalnadopromieniakuliFermiegokF,aobjętośćkuliFermiego4/3
π
kF
3odpowiada
wtemperaturzezerabezwzględnegopełnejkoncentracjielektronówns.Zkoleijeśli
przyjąćzgodniezrysunkiem5orazwzorem(5)liniowąwprzybliżeniuzmienność
temperaturykrytycznejzkoncentracjąnośnikówprądu,topowyższerozumowanie
prowadzidorelacji:
ξ
0
∝n
-
2
/
3
oraz
λ
L
∝n
-
1
/
2
.WyniktenokreślazależnośćHcodkon-
centracjielektronówopisanąwzorem:
H
c
(
0
)
=
2
2
πλ
1
ξ
∝
λ
L
1
ξ
0
∝
n
7
/
6
(13)
któradobrzezgadzasięzdanymieksperymentalnymi,otrzymanymiprzezautoradla
nadprzewodzącegozwiązkuoregulowanejkoncentracjinośnikówprądu-selenku
lantanuLa3-xVxSe4[7].
2.3.Modelowanieodwracalnejkrzywejmagnetyzacji
Bardzoistotnymproblememobliczeniowymjestmodelowaniekrzywychmag-
netyzacjimateriałównadprzewodnikowych,gdyżtewłaśniekrzyweodgrywająistotną
rolęwpraktycznymwykorzystaniunadprzewodników.Zkrzywychmagnetyzacjiwy-
znaczasięnajważniejszeparametrymagnetycznenadprzewodników-przedewszyst-
kimmagnetycznepolakrytyczne.Jakkolwiekefektyhisterezykrzywejmagnetyzacjina-
leżądotrzeciejgrupywłaściwościnadprzewodnikowych,tojednakodwracalnakrzywa
magnetyzacjiopisujetermodynamicznierównowagoweprocesyzachodzącewnadprze-
wodnikuijakotakaumieszczonamożezostaćwgrupiepierwszejwłasnościnadprze-
wodnikowych.Stądteż,właśnieteraz,przedstawimymikroskopowąanalizęzależności
krzywejmagnetyzacjiodpolamagnetycznegoAnalizakrzywychmagnetyzacjijest
problememszczególnieistotnymzpunktuwidzeniateoriimikroskopowych,ściśle
związanymzteoriąnadprzewodnictwaBCSopisującąefektnadprzewodnictwa,jako
kondensacjęparCooperawprzestrzeniodwrotnej,czyliwprzestrzenipędów.Kon-
densacjatadotyczyparkwazi-bozonowych,awięcospinieopisanymprzezliczby
całkowite0,1,2,itp.Wzbudzeniamiwystępującychwnadprzewodnikachkwazi-
bozonowychparCoopera,opróczkwazi-elektronów,sątakżetzw.kolektywneoscyla-
cje,typubozonowego.Istnieniewzbudzeńtypubozonowegowynikamatematycznie
20
