Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.Wiadomościwstępne
47
Jeżelitemperaturacieczyniejestpodnoszona,toabywystąpiłproceswrzenia,
ciśnienienapowierzchniswobodnejpowinnoobniżyćsiędotakiejwielkości,
którejodpowiadaciśnienienasycenia(wrzenia)cieczywtemperaturzeotoczenia.
Prężnośćnasyconejparywodnejp
wwfunkcjitemperaturypokazanowtabl.1.2.
Temperatura,°C
Prężnośćp
Tablica1.2.Prężnośćnasyconejparywodnejpwwfunkcjitemperatury
w,Pa
588
0
2330
20
7370
40
19900
60
47350
80
101300
100
1.5.Podstawoweprawagazów
1.5.1.Gazydoskonałe
Przezgazdoskonałyrozumiesięhipotetycznymodelgazu,wktórymniewystę-
pujążadneoddziaływaniamiędzycząsteczkowe,acząsteczkizajmująpomijalnie
małączęśćobjętościukładu.Dlatakiegogazuobowiązujerównaniestanu
wpostacirównaniaClapeyrona
pV
=
nRT
(1.39)
gdzie:R-uniwersalnastałagazowarówna8314,3
JkmolK
(
)
,n-liczba
kilomoliwukładzie,p-ciśnienie,Pa,V-objętość,m
3,T-temperatura,K.
CzęstozamiastuniwersalnejstałejgazowejRposługujemysięindywi-
dualnąstałągazowądladanegozwiązkuchemicznegolubmieszaninyzwiązków
chemicznych(np.dlapowietrza).Wtychwarunkachzależność(1.39)można
zapisaćwpostaci
pV
=
M
m
RT
(1.40)
gdzie:m-masa,kg,M-masamolowa,kgkmol.
Ponieważ
V
m
=ρ
(1.41)
oraz
M
R
=
R
(1.42)
zależność(1.40)przybierapostaćrównania(1.16)
ρ
p
=
RT
gdzieR'jesttoindywidualnastałagazowa,np.dlapowietrzaR'
287
JkgK
(
)
.