Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
50
oraz
Mechanikaprzepływówjednofazowych
i
=+′
u
RT
=+
u
ρ
p
,c
p
−
c
V
=′
R
(1.54)
Częstowobliczeniachtechnicznychwystępujepojęciewykładnika
izentropyi.Jesttostosunekobumolowychciepełwłaściwych
i
=
C
C
V
p
=
c
c
V
p
(1.55)
Wumiarkowanychtemperaturachwykładnikizentropyjestwielkościąstałą
iwynosii=1,62dlagazówjednoatomowych(neon,kryptonitd.),i=1,40dla
gazówdwuatomowych(H
2,N
2,O
...).Wwyższychtemperaturachwykładnik
2,
izentropyjestmalejącąfunkcjątemperatury.
Dlamieszaninspełniającychwarunkigazówdoskonałychrównanie
Clapeyronazachowujeswojąpostać(1.40),należyjedyniezamiastmasymolo-
wejdanegozwiązkupodstawićśredniąmasęcząsteczkowąmieszaniny,zgodnie
zzależnością
M
=∑
yM
i
i
(1.56)
gdzie:y
i-ułamekmolowyskładnikaiwmieszaniniegazu,M
i-masamolowa
składnikai.
1.5.2.Gazyrzeczywiste
Przyciśnieniuzbliżonymdociśnieniaatmosferycznegoorazwtemperaturach
znacznieprzekraczającychtemperaturękrytycznąmożnawobliczeniachtech-
nicznychprzyjąć,żegazyrzeczywistespełniająrównanieClapeyrona,obowią-
zującedlagazówdoskonałych.Jednakżewrazzewzrostemciśnieniaorazobni-
żeniemtemperaturymogąwystąpićznaczneodchyleniaodprawagazówdosko-
nałych.Wtychwarunkachniemożliwyjestopisstanugazuzapomocąjednego
uniwersalnegorównania.Wliteraturzeistniejewielerównańempirycznych
ipółempirycznych,zktórychnajbardziejznanetorównanievanderWaalsa
zjegolicznymimodyfikacjami,równanieBeattiego-Bridgemana,równanie
Benedicta-Webba-Rubina,równaniewirialne,równaniestanuuwzględniające
współczynnikściśliwości.Najbardziejogólneztychrównańtorównaniewirial-
ne,aściślemówiącdwierównocennepostacitegorównania.Odchyleniagazów
odstanudoskonałegoopisanesąwpostaciwielomianu.Pierwszapostaćtego
równaniajestnastępująca
nRT
pV
=+
1
V
B
+
V
C
2
+⋅⋅⋅
(1.57)
