Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
48
2.Metody,którychpodstawąsąwidmaatomowe
stałedwieskładowepozostająnieokreślone.Tęszczególnąośprzyjęto
nazywaćosiąz
M
lz
,
=
m
l
2
h
π
Dladanejliczbylliczbamprzyjmujewartościl,l-1,l-2,ł,-l,czy-
liod+ldo–l,różniącesięojeden,comożnazapisać+l≤m≤-l.
Zrysunku2.9widać,żedlal=2wektorMlmożesięustawićwstosun-
kudokierunkupolamagnetycznegona5różnychsposobów,którym
odpowiadająwartościliczbykwantowejml:2,l,0,-1,-2.
Rysunek2.9.Możliwepołożenieprzestrzennewektora
iwynikającestądwartościliczbykwantowejml
ą
l(dlawartościliczbykwantowejl=2)
4.Czwartaliczbakwantowamsokreślawartośćrzutuspinowegomomen-
tupędunaośz
M
sz
,
=
m
s
2
h
π
(2.16)
Spinowymomentpędu,związanyzruchemobrotowymelektronudo-
koławłasnejosi,wyrażasięzależnością
M
s
2
=
ss
(
+⎜
1)
⎛
⎝
2
h
π
⎞
⎟
⎠
2
(2.17)
gdzies-spinowaliczbakwantowa,któraprzyjmujetylkojednąwar-
tość1/2.Natomiastwpolumagnetycznymwektorprzedstawiający
momentspinumożesiętakustawić,żejegorzutmawartośćalboms=
=+l/2wkierunkuzgodnymzkierunkiempola,alboms=-1/2wkie-
runkuprzeciwnym(rys.2.10),czyliliczbakwantowamsmożeprzyj-
mowaćtedwiewartości.
