Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
26
PROPAGACJAFALWFALOWODACH
Rys03020Dwiefaleprzesuniętewfazieo900(falaAwyprzedzafalęB)
Mówimy,żedwiefaleotejsamejczęstotliwościsąprzesuniętewfazie,jeśliich
maksima,minimaipunktyprzejściaprzezzeroniepokrywająsięwczasie
(rys.3.2).Różnicęfaz(kątfazowy)wywołanąpropagacjąfalinaodcinkuDmożemy
obliczyćjako
JG=
D
[
·3600
lub
JG=
Jt
T
·3600
(3.8a)
(3.8b)
gdzieJt–czas,wktórymfalaprzebywaodcinekodługościD.
Stosuneknatężeniapolaelektrycznegodonatężeniapolamagnetycznego
(składowepoprzecznedokierunkupropagacji)zwiemyimpedancjąfalową
0
Z
f
[I]=
E[V/m]
H[A/m]
1
.Wprzypadkufalipłaskiejimpedancjafalowawdielektryku
jestrównaimpedancjiwłaściwejośrodka,uzależnionejodparametrówelektrycz-
nychśrodowiska(wzórdladielektrykówbezstratnych):
Z=
A
\
V
[I]
(3.9)
Dlapróżniorazpowietrzaimpedancjawłaściwaośrodkawynosiok.377I.
Oznaczato,żepróżninadajemycechyośrodkaelektrycznego,tj.takiego,
wktórymmożenastępowaćprzenoszenieenergiielektromagnetycznej.Wpobliżu
ludzkiegociałaimpedancjafalowamaleje,czylirośnienatężeniepolamagnetycz-
nego,amalejenatężeniepolaelektrycznego.
PrzykładWpewnymmiejscuzmierzononatężeniepolaelektrycznegofalipłaskiej,które
wynosiło60mV/m(wartośćskuteczna).Ilewynosinatężeniepolamagnetycznegooraz
powierzchniowagęstośćmocywtymmiejscu?
