Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
SE
t
()
t
=
SE
t
(
c
-())
EQ
@
@
SE
t
(
c
)(()
EQ
t
-
E
c
)
0
+
SE
EQ
t
t
(
()
c
)
(()
EQ
t
-
E
c
)
+
2
1
2
EQ
SE
t
t
2
()
(
c
)
(()
EQ
t
-
E
c
)
2
(1.12)
Uwzględniając,że
EQ
t
()
-
E
c
=-
EQ
()
oraz,iż
(()
EQ
t
-
E
c
)
0
=
1
otrzymano
SEQ
t
(())
t
=
SE
t
(
c
)
-
SE
EQ
t
t
(
()
c
)
EQ
()
+
1
2
2
EQ
SE
t
2
t
(
()
c
)
EQ
2
()
Zdefinicjitemperaturystatystycznejwynika
SE
EQ
t
t
(
()
c
)
=
SE
t
(
E
+
t
E
t
)
=
T
1
Drugapochodnacząstkowazasobuentropiitermostatupozasobieenergiiter-
mostatudlamikrostanuQjestrówna
2
2
SE
EQ
t
t
2
(
()
c
)
=
ç
æ
ç
ç
ç
è
EQ
SE
EQ
t
t
t
()
(
()
c
)
ö
÷
÷
÷
÷
ø
=-
T
1
2
EQ
()
t
T
()
(1.13)
Pouwzględnieniu,żezasóbenergiitermostatuokreślonyjestzależnością
EQ
t
()
=
cTn
I
t
gdziemolowapojemnośćcieplnaspełniawarunek
c
I
=
const
orazzasóbilościmateriispełniawarunek
n=
t
const
anastępniepoobliczeniupochodnejzasobuenergiiwewnętrznejtermostatupo
temperaturze
EQ
t
T
()
=
cn
I
t
(1.14)
popodstawieniu(1.13)do(1.14)otrzymano
2
2
SE
EQ
t
t
(
()
c
)
=-
cnT
I
1
t
2
18