Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
3.1.Wielkościkinematycznepolaultradźwiękowego
czyli
P
p
0
:9
p
δp
0
idalejotrzymamy
45
(3.9a)
p:9
P
p
0
0
δp:9czδp
(3.10)
gdziecz:
zapisaćwpostaci
P
p
0
0
.Korzystajączrównaniaciągłości(2.7),któremożemyteraz
s:
δp
p
0
:9
*Ę
*x
(3.11)
gdziesoznaczawzględnezgęszczenie(deformacjęośrodka),ipodstawiającjedo
(3.10),anastępniewykorzystując(3.7),pozróżniczkowaniuwzględemczasu
otrzymamy
*zu
*xz
:
cz
1
*zu
*tz
(3.12)
Jeżelizrównania(3.7)wyeliminujemyprędkośću,wykorzystując(3.10),(3.11)oraz
(3.3),tootrzymamyrównaniefalowedlaciśnieniaakustycznego
*zp
*xz
:
cz
1
*zp
*tz
(3.13)
Łatwopokazaćtakże,wykorzystując(3.10)i(3.11),żerównaniedlafalideformacji
matęsamąpostać
*zs
*xz
:
cz
1
*zs
*tz
(3.14)
Częstowprowadzasiępojęciepotencjału
polaakustycznego.Dla
falpodłużnychjesttopotencjałskalarny1),którydefiniujemydlaprędkości
cząstkiujako
u:9
*
*x
(3.15)
1)Wprzypadkuogólnym,gdychcemyopisaćtakżepolefalpoprzecznychwprowadzasię
potencjałwektorowypolaakustycznego(Malecki1964).
