Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.
Wymianaciepła
(
|
k
∆
∆
t
t
m
N
|
)
±
(
|
k
w
w
zm
z
N
|
)
±
1
(
|
|
k
0
,
441
R
r
p
N
|
|
)
gdzie:r-promień;
Rp-szerokośćprofilu.
(1.31)
Różnicamiędzyrozkłademprędkościwedługtegorównania
akrzywąGaussajestniewielka,natomiastróżnicamiędzyrozkładami
temperaturyjestznaczniewiększa.Stosunekszerokościprofilurozkła-
dutemperaturydoszerokościprofilurozkładuprędkości,jakwynika
zdoświadczeń,jestzmienny.Wrównaniu(1.31)faktutegonieuwzględ-
niono.Abramowiczzakładazmiennośćszerokościstrumieniakonwek-
cyjnegowgwzoru
dR
dz
s
0
,
2
(
|
k
0
,
5
∆
T
t
o
m
N
|
)
(1.32)
gdzie
To-temperaturaotoczenia.
Abramowicz,opierającsięnarównaniachzachowaniastrumienia
pęduinadwyżkientalpii,przekształcawzorydonastępującejpostaci:
-prędkośćwosistrumienia
w
z
±
w
zmo
f
|
|
|
L
0,068
Ar
0
4,55
4,55
+
R
z
so
+
(
|
k
1
-
0,068
Ar
0
N
|
)(
|
k
4,55
93,9
+
R
z
so
N
|
)
3
1
|
|
|
J
13
(1.33)
gdzie:wzmo-osiowaprędkośćwpoczątkowymprzekroju,m/s;
Ar0-liczbaArchimedesawpoczątkowymprzekroju;
-nadwyżkatemperaturywosistrumienia
mo
f
|
L
w
w
zmo
zm
1
|
J
-
1
(
|
k
4
5
+
0
7
R
z
so
N
|
)
2
m
±
(1.34)
gdzie
∆
tmo-osiowanadwyżkatemperaturywpoczątkowymprzekro-
ju,K;
-szerokośćstrumieniakonwekcyjnego
s
(
|
k
1
0
2
R
z
so
N
|
)
30
(1.35)
