Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
zczegopoprzekształceniuotrzymujemy:
r
=
Z
Z
2
2
+
-
Z
Z
1
1
(1.50)
DlaZ
2
>
Z
1
,r>0,składowefalipadającejE1
+ifaliodbitejE
1
-majątęsamąfazę(sąwfazie),
zaśdlaZ
2
<
Z
1
,r<0składowetesąwprzeciwfazie.Oczywiścierównośćimpedancji
implikujezerowywspółczynnikodbicia.
Przyzałożeniu,żeobaośrodkisąmałostratne,wykorzystując(1.33)i(1.35),otrzy-
mujemy:
r
=
e
e
1
1
+
-
e
e
2
2
=
v
v
1
1
+
-
v
v
2
2
gdzie:
e1,e2-przenikalnościelektryczneobuośrodków,
v1,v2-prędkościfalelektromagnetycznychwobuośrodkach.
(1.51)
Płaszczyznarozgraniczającadwaośrodkitymsilniejodbijafaleelektromagnetyczne,
imwiększyjestkontrastimpedancji(lubprzenikalnościelektrycznych)tychośrodków.
Wtabeli1.3przedstawionoorientacyjnewartościwspółczynnikaodbiciaróżnych
utworówgeologicznychtworzącychgranicęlitologiczną.
Tabela1.3
Wartościwspółczynnikaodbiciautworówgeologicznychtworzącychgranicęlitologiczną
Granicalitologiczna
suchypiasek
nasyconypiasek
suchypiasek
piasekróżniącysięporowatością
suchypiasek
glina
er
r
Interpretacjageologiczna
3
20
-0,44
zwierciadłowódgruntowych
3,1
3,27
-0,013
5%zmianaporowatościsuchegopiasku
3
25
granicalitologicznapomiędzyróżnymi
utworami
-0,48
Źródło:(Neal2004)
Wrzeczywistości,falapłaskapadazregułyukośnienagranicędwóchośrodków,
gdzieulegaodbiciuizałamaniu.Narysunku1.5przedstawionofalęelektromagnetyczną
padającąukośnienagranicędwóchośrodków.
Każdąfalęodowolnejpolaryzacjimożnazapisaćjakosuperpozycjędwóchfalopo-
laryzacjiliniowej:fali,którejwektorpolaelektrycznegoleżywpłaszczyźniepadania(jest
tofalaopolaryzacjirównoległej)orazfali,którejwektorpolaelektrycznegojestprostopadły
dopłaszczyznypadania(jesttofalaopolaryzacjiprostopadłej).
31
