Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Zakładającjednostkowąamplitudęfalipadającejuzyskamywyrażenienawspółczyn-
nikodbiciawpostaci:
r
=
r
12
+
tt
1221
å
n
¥
=
1
rr
23
n
21
n
-
1
e
-
2
nkh
=
1
r
12
+
+
r
1
223
re
re
23
-
-
2
2
kh
kh
(1.54)
gdzie:
r12=-r21-współczynnikiodbiciaodgórnejgranicywarstwyodstronypo-
wietrza,odstronygruntu,
r23-współczynnikodbiciaoddolnejgranicygruntu,
t12=2-t21-współczynnikitransmisjiprzezwarstwętamizpowrotem,
n=1,2,3,...-kolejneodbicia,
h-miąższośćwarstwy,
k-współczynnikpropagacjifalielektromagnetycznejwwarstwie,przy
czymzachodzizwiązekt21=1+r21=1-r12.
Współczynnikiodbiciamożnaobliczyćnapodstawieznajomościimpedancjifalo-
wychposzczególnychwarstwzklasycznejzależności:
r
nn
+
1
=
Z
Z
n
n
+
+
1
1
+
-
Z
Z
n
n
(1.55)
Wceluwyrażeniaimpedancjiwejściowejzarównogórnejjakidolnejgranicywar-
stwywygodniejestposłużyćsięzależnościąznanązteoriiliniitransmisyjnych:
Z
we=
Z
0
Z
Z
0
+
+
jZtghkh
jZtghkh
0
(
(
)
)
gdzie:
Z0-impedancjafalowawarstwy,
Z-
impedancjawejściowagranicywarstwy.
(1.56)
Wprzypadkuukładuwielowarstwowego,przyjmując,żedlakolejnychwarstwwyra-
żenie(1.56)pozostajesłuszne,możnadlawarstwyn+1napisać:
Z
we
n
+
1
=
Z
n
+
1
Z
Z
n
n
+
+
1
2
+
+
jZ
jZ
n
n
+
+
2
1
tghk
tghk
(
(++
n
n
+
1
1
h
hn)
n
+
1
1
)
(1.57)
Dladużejliczbywarstwwyrażenie(1.57)okazaćsięmożebardzokłopotliwe,nie-
mniejwydajesięonoprzydatnedlapłytkichsondowań,tzn.wukładachniewięcejniż
dwuwarstwowych(rys.1.6).
33
