Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
46
1.Radiometria
Odpowiedźnatopytanieuzyskamypoobliczeniudrugiejpochodnej
cząstkowejiprzyrównaniujejdozera
∂
∂
λ
f
|
L
∂
M
e,(
∂
λ
T
λ
T
)
1
|=
J
0
,
,
coprowadzidoprawapodobnegodoprawaWiena
λ
m
=
2410
T
[
µm
]i
Funkcja
f
|
L
∂
M
e,(
∂
λ
T
λ
T
)
1
|=
J
K
(
λ
,
T
),
,
(1.40)
(1.41)
(1.42)
jestdefiniowanajakokontrasttemperaturowy[1.10].
Zależność(1.41)wyznaczadługośćfalipromieniowaniaCDC,dlaktó-
rejmamymaksymalnąwartośćkontrastu.
Narysunku1.24,zgodniezzależnością(1.31)i(1.42),przedstawiono
krzywekontrastuiemitancjiciaładoskonaleczarnegowfunkcjidługości
fali,dlaT=300K.Obiekrzywepodanowjednostkachwzględnychod-
niesionychdomaksymalnychwartościfunkcji.Okazujesię,żedlaciała
doskonaleczarnegootemperaturze300Kmaksymalnykontrastegzytan-
cjiwystępujedladługościfaliok.8Hm,cowskazuje,żewartośćtanie
odpowiadamaksymalnejegzytancji(ok.9,7Hm),wyznaczonejzgodnie
zprawemWiena.
Rys.1.24.Porównaniekrzywejkontrastuiemitancjispektralnejciaładoskonaleczarnego
