Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
50
1.Radiometria
Tabela1.4.Względnewartościemisyjnościkilkunastumateriałów[1.11]
Wolfram
Polerowanesrebro
Polerowanealuminium
Polerowanamiedź
Polerowaneżelazo
Polerowanymosiądz
Oksydowaneżelazo
Poczernionamiedź
Oksydowanealuminium
Woda
Lód
Papier
Szkło
Poczernionalampa
Laboratoryjnymodelciałaczarnego
Materiał
Temperatura[K]
273-373
80-500
4-600
1000
2000
3000
3500
1000
500
650
300
500
320
273
293
Całkowitaemisyjność
0,96-0,985
0,02-0,15
0,98-0,99
0,05
0,11
0,26
0,33
0,35
0,03
0,03
0,07
0,03
0,78
0,75
0,94
0,92
0,94
0,95
0,2
0,8
*
*CałkowitaemisyjnośćjeststosunkiememisyjnościdanegociaładoemisyjnościCDCotej
samejtemperaturze
Więcejinformacjinatematemisyjnościciałrzeczywistychmożnazna-
leźćnaprzykładwmonografiachWolfegoiZissisa[1.6,1.7,1.8]oraz
Hudsona[1.13].
1.ó.Radiometrycznepomiarytemperatury
Zpunktuwidzeniapraktycznychzastosowańbardzoistotnymzagadnie-
niemjestpomiartemperaturyoddalonegoobiektu(targetu).Stosującukład
optyczny,możemyjedyniezmierzyćstrumieńpromieniowaniapochodzą-
cegoodobiektuwszerokimzakresiedługościfallubwpewnymprzedzia-
ledługościfaliΔ
λ
.Wiemyjednak,żestrumień
Φ
jestfunkcjązarówno
temperatury,jakiemisyjności.Dlategoinformacjanatematemisyjności
jestkoniecznawceludokładnegooszacowaniatemperatury,przydyspo-
nowaniupomiaremstrumieniapromieniowania.Jeżeliznamyemisyjność
obiektu,tomożemyobliczyćtemperaturęTzprawaPlancka.
