Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
52
1.Radiometria
dującatakąsamąegzytancjęjakegzytancjamierzonaM
mjestnazywana
temperaturąpromieniowania.Możemytozapisaćwnastępującysposób:
M
m
=
σ
T
R
4i
(1.47)
JeżeliźródłemjestCDC,wówczasT
R=T.Jeżelijednaknieznamy
emisyjnościźródła(np.wprzypadkuciałaszarego),towówczasmożemy
obliczyćtemperaturęT,znająctemperaturępromieniowania
M
m
=
εσ
T
4
=
σ
T
R
4,
T
=−
ε
14
/
TR
i
(1.48)
(1.49)
Zakładasię,żetemperaturapromieniowaniajesttemperaturąCDC,
dlaktóregopolepowierzchnipodkrzywąspektralnejegzytancji(patrz
rys.1.22)jesttakiesamojakźródłamierzonego.Dlaprzykładurozważ-
myciałoszareoemisyjności
ε
=0,8itemperaturze900K.Temperatura
promieniowaniaźródłaszaregobędziemniejszazewzględunamniejszą
powierzchniępodkrzywąspektralną
900
=
(,)
0814
−
/TR
,
astądT
R=851K.
(1.50)
1.ó.2.Temperaturaegzytancyjna
PrzeztemperaturęegzytancyjnąrozumiemytemperaturęCDCoegzytan-
cjiwwąskimprzedzialewidmowymΔ
λ
wokółokreślonejdługościfali
λ
o
identycznejjakmierzonaododdalonegoobiektu.Znającegzytancjęobiek-
tudladanejdługościfaliM
ob(
λ
o),możemytętemperaturęokreślić.Zprawa
Planckadlatejtemperaturyotrzymamytylkojednorozwiązanie,copoglą-
dowoprzedstawiononarys.1.27
M
(,
λ
o
T
B
)
=
λ
o
5
(
e
2
hc
π
/
λ
hc
o
kT
2
B
−
1
)
=
M
ob
()i
λ
o
(1.51)
Jeżeliźródłojestciałemszarymoemisyjności
ε
,tomożemyporównać
wyrażenianaM(
λ
o)iobliczyćT
B
λ
o
5
(
e
hc
/
λ
o
kT
B
−
1
)
=
ε
λ
o
5
(
e
2
hc
π
/
hc
λ
o
kT
2
−
1
)
i
2
π
hc
2
(1.52)
