Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.1.Impedancja
natomiastimpedancjępłaszczyznyodbijającejokreślićmożnajako
Z
r=
p
=
ρ
0
c
r
I
L
f
(
I
k
t
−
c
l
]
I−
J
f
(
I
k
t
+
l
c
]
I
J
1
I
J
,
υ
S
S
r
I
L
f
(
I
k
t
−
c
l
]
I+
J
f
(
I
k
t
+
c
l
]
I
J
1
I
J
(2.6)
gdzieS-poletejpłaszczyzny.Zwyrażenia(2.6)wynika,żefalaodbitajestrówna
f
(
I
k
t
+
c
l
]
I=
J
f
(
I
k
t
−
l
c
]
I
J
1
1
−
+
ZS
ZS
ρ
ρ
r
r
0
0
c
c
.
(2.7)
Dlafalisinusoidalnejiprzywykorzystaniuzapisueksponencjalnego,wyrażenie(2.7)
możnaprzedstawićwpostaci
f
(
I
k
t
+
c
l
]
I=
J
A
e
i
ω
()
t
−
l
c
1
1
−
+
ZS
ZS
ρ
ρ
r
r
0
0
c
c
.
(2.8)
Jeżelizałożyć,żeamplitudafaliodbitejjestrównazeru,towzór(2.8)przyjmujepo-
staćZr=ρ0c/S,cowskazuje,żeimpedancjaprzegrodyrównasięimpedancjiośrodka
(czylifalacałkowiciewnikadotejprzegrody).
Należypodkreślić,żeimpedancjaakustycznazależynietylkoodwłaściwości
ośrodka,wktórymrozchodzisięfalaakustyczna,aletakżeodrodzajutejfali.Przykła-
dowo,wyrażenienaakustycznąimpedancjęwłaściwą,jakąprzedstawiaośrodekdla
falikulistej,jestbardziejzłożoneniżdlafalipłaskiejimapostać(Hall,1987)
Z
k
=
ρ
0
c
1
+(
2
I
k
π
2
π
λ
r
λ
r
]
I
J
2
e
i
Φ
,
(2.9)
gdzie2πr/
λ
=2πfr/c=(
ω
/c)r=kr,przyczymkjestliczbąfalową,awielkość
Φ
określa
przesunięciefazowepomiędzyciśnieniemakustycznymiprędkościącząstkiiwyraża
sięwzorem
Φ
=arctg
2πr
λ
.
Zgodniez(2.9),impedancjadlafalikulistejjestwielkościązespolonąskładają-
cąsięzczęścirzeczywistej(rezystancji)iurojonej(reaktancji)izależynietylkood
właściwościośrodka,alerównieżododległościrodźródła.Dladużychodległościod
61
