Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
40
2.Podstawyobliczaniaprzepływówwprzewodach
Rys.2.5.WykresMoody’ego
Graficznezestawieniewykresówfunkcji(2.27)do(2.33)zostałoopraco-
waneprzezMoody’ego[45]wpostaciwykresówMoody’ego(rys.2.5);dla
potrzebdalszychrozważańprzepływyzostanąumowniepodzielonena:
strefęI
-przepływówlaminarnych,dlaRe<2320,opisywanychwzorem(2.27),
strefęII-przepływówniestabilnych,dla2320<Re<4000,
strefęIII-przepływówturbulentnychwrurachhydrauliczniegładkich,wzór
(2.30),
strefęIV-przejściowychprzepływówturbulentnychwrurachchropowatych,
wzór(2.28),
strefęV-przepływówturbulentnych,opisywanychwzorem(2.33).
Krzywagraniczna,rozdzielającastrefęIViV(rys.2.4),jestopisywana
empirycznymwzoremRouse’a[59]
Re
gr
±
2001
X
8
(2.34)
JeżelidladanychwarunkówprzepływuRe<Regr,toodbywasięonwstrefieIV,
natomiastgdyRe>Regr,towstrefieV.
Biorącpoduwagęprzedziałyzalecanychprędkościprzepływu[80]wruro-
ciągachróżnegorodzajuwukładachwodociągowychiciepłowniczychorazodpo-
wiednieprzedziałyśrednic,możnawykazać,żeprzepływywukładachwodocią-
gowychnaogółodbywająsięwIVstrefie,natomiastwukładachciepłowniczych-
wVstrefie,gdyżnaskutekwzrostutemperaturymalejewartośćwspółczynnika
lepkości
V
.Wtedy,zgodniezewzorem(2.25),zwiększasięwartośćliczbyRena-
wetprzyzachowaniuwartościpozostałychwielkości.Oznaczato,żenaskutek
wzrostutemperatury,przyzachowaniuwartościwszystkichpozostałychwielkości,
nawykresiedlazadanego
8
(rys.2.5),punktyprzemieszczająsięwprawo.
Należypodkreślić,żeautorzyempirycznegowzoruColebrooka–White’a
(2.28)niepodalidlaniegoteoretycznegouzasadnienia.DopieroA.D.Altszulwy-
kazał[3,4],żewzórtenmożebyćwyprowadzonyztzw.półempirycznejteorii
Prandtla[51]dlaturbulentnychprzepływówcieczywprzewodachrurowych.Tak
więcwzór(2.28)możebyćprzyjętyzauzasadnionyteoretyczniewtakimsamym
stopniujakwzory(2.30)i(2.33).
