Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
60
Mechanikaprzepływówjednofazowych
Rys.2.1.Elementpłynupoddanydziałaniusił;uwaga:wkierunkachy,zdziałają
analogicznesiłypowierzchniowe
(
|
k
p
+
∂
∂
p
x
d
x
\
|
)
dd.Kierunkitychsiłsązwróconedopowierzchni.Elementpłynu
yz
d
V
=
ddd
xyz
jestwrównowadze,jeżelirzutysiłnaosieukładusąrównezeru,
zatemdlakierunkuxmożnanapisać
Xm
d
+
pyz
dd
−
(
|
k
p
+
∂
∂
p
x
d
x
\
|
)
dd
yz
=
0
analogiczniedlakierunkówyizmożnanapisać
Ym
d
+
pxz
dd
−
(
|
k
p
+
∂
∂
p
y
d
y
\
|
)
dd
xz
=
0
Zm
d
+
pxy
dd
−
(
|
k
p
+
∂
∂
p
z
d
z
\
|
)
dd
xy
=
0
Wykorzystującfakt,żemasaelementupłynuwynosi
d
m
=
ρ
d
V
=
ρ
ddd
xyz
pododaniustronamitrzechskładowychmożnanapisać
ρXx
(
d
+
Yy
d
+
Zz
d
)
=
∂
∂
p
x
d
x
+
∂
∂
p
y
d
y
+
∂
∂
p
z
d
z
(2.8)
Prawastronajestróżniczkązupełnąciśnieniadp,wobecczegomożnanapisać
d
p
=
ρ
(
XxYy
d
+
d
+
Zz
d
)
(2.9)
Jesttoinnapostaćrównaniarównowagipłynu.Jestonadogodnado
wszelkichrozważańibędziedalejszerokowykorzystywana.Rozważaniate
będąuwzględniałycorazbardziejzłożoneprzypadki,począwszyodprzypadku
brakuskładowychjednostkowejsiłymasowejFm,askończywszynaprzypadku
obecnościdwóchitrzechskładowych.
