Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.2.Podstawyteoretycznespektroskopiiatomowej
47
jąca:1s<2s<2p<3s<3p<4s<3d<4p<5s<4d<5p<6s<4f<5d<
<6p<7s<5fitd.
Sprzężeniespinowo-orbitalne
Stanelektronuwatomiecharakteryzujączteryliczbykwantowe:
1.Głównaliczbakwantowanokreślapołożeniepoziomuenergetycznego
względemjądraiwprzybliżeniuenergięstanustacjonarnego.Przyjmu-
jedowolnewartościliczbcałkowitych1,2,3,ł
2.Orbitalna(poboczna)liczbakwantowal,związanazorbitalnymmo-
mentempęduelektronu,określawartośćkwadratuorbitalnegomomen-
tupędu
M
l
2
=
ll
(
+⎜
1)
⎛
⎝
2
h
π
⎞
⎟
⎠
2
(2.15)
Momentpędujestwektorem,któregobezwzględnąwartośćmożnaza-
pisaćwpostaci
||
l
ą
=
ll
(
+
1)
2π
h
Symbolemwektorajestliteraoznaczającaodpowiedniąliczbękwanto-
wą,nadktórąjestumieszczonastrzałka,alboliteraopodwójnejgrubo-
ściczcionki,np.|l|.
Orbitalnaliczbakwantowaprzyjmujewartości0,1,2,3,ł,n-1,
awięcwgranicach0≤l≤n–1.
Poszczególnepodpowłokiwatomiezależnieodwartościliczbylsą
oznaczanesymbolami
l
0
1
2
3
4
5
6
7
symbol
s
p
d
f
g
h
i
k
Czterypierwszesymbolepochodzązoznaczeństosowanychwspektro-
skopiilitowców(patrzs.55).
3.Magnetycznaliczbakwantowam,oznaczanarównieżsymbolemml,
określawartośćrzutuorbitalnegomomentupędunaośz.Tunależywy-
jaśnić,dlaczegonaośz,anienaxczyy.MomentpęduMjestwielko-
ściąwektorowąimożnagookreślićzapomocąwektorówskładowych
równoległychdotrzechosiwspółrzędnych
M
=
M
2
x
+
M
y
2
+
M
z
2
WdanymstanieenergetycznymmomentpęduMijednazjegoskłado-
wychmogąjednocześnieprzyjmowaćokreślonekwantowowartości.
Jeżeliwyróżnisiępewienokreślonykierunekwprzestrzeni,np.przez
doprowadzeniepolamagnetycznego,toskładowamomentupęduskie-
rowanawzdłużtegopolamożeprzybieraćwartościkwantowe,apozo-
