Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.2.Podstawyteoretycznespektroskopiiatomowej
49
Rysunek2.10.Możliwepołożenieprzestrzennewektora
kwantowejms
ą
siwynikającestądwartościliczby
Należypodkreślić,żewliteraturzepolskiejdlaspinowejliczbykwan-
towejsiliczbykwantowejmsstosujesięczęstotensamsymbols,conie
jestwłaściwe.
Zpodanychokreśleńwynika,żezruchemorbitalnymelektronujest
związanyorbitalnymomentpędu,aznim-orbitalnymomentmagnetyczny
µ
l
=
µ
B
ll
(
+
1)
gdzie:µB-magnetonBohra,atomowajednostkamomentumagnetyczne-
go,
µ=
B
4
π
he
mc
,h-stałaPlancka,e-ładunekelektronu,m-masaelek-
tronu,c-prędkośćświatła.
Wszystkieelektronyzwyjątkiemelektronóws,dlaktórychl=0,wy-
twarzająorbitalnymomentmagnetyczny.
Natomiastzespinowymmomentempędujestzwiązanyspinowymo-
mentmagnetyczny(wykazujegokażdyelektronwatomie)
µ
s
=
2
µ
B
ss
(
+
1)
Momentymagnetyczneposzczególnychelektronów,zarównoorbital-
ne,jakispinowe,oddziałująnasiebieanalogiczniejakmomentymagne-
tycznemagnesówsztabkowych.Jesttorównoznacznezoddziaływaniem
nasiebietakżezwiązanychznimimomentówpędu.Takieoddziaływania,
zwanesprzężeniami,powodująsumowaniesięmomentówpęduipowsta-
waniewypadkowychmomentówpędu.Sprzężeniespinowo-orbitalnewato-
machmającychjedenelektronoptyczny,takichjakmetalealkaliczne,po-
leganatym,żeorbitalnymomentpędu(kwantowanyliczbąl)dodajesię
wektorowodospinowegomomentupędu(kwantowanegoliczbąs),coda-
jewwynikupełnymomentpędu(kwantowanyliczbąj).Odpowiednie
równaniewektorowemożnazapisaćwpostaci
ą
j
=+
l
ą
s
ą