Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2
Rozchodzeniesię
falimonochromatycznej
wośrodku
Rozważmyjednorodny,izotropowyośrodekbezładunkówswobodnych
iprądówprzewodzeniascharakteryzowanystałądielektryczną
e
ristałą
magnetyczną
H
r.Jakpokazanowrozdziale1,wtakimprzypadkuzrów-
nańMaxwellawyprowadzasiędlawektorówE(r,t)lubH(r,t)równa-
niafalowepostaci(1.44),(1.50),adlapólharmonicznychE=E(r,
w
t),
H=H(r,
w
t)równaniawformie(1.64).Dlaprzypomnieniapowtórzymy
tutajobarównania,skupiającuwagęnawektorzeE(dlawektoraHrów-
naniasątakiesame):
∇
2
E
=
εµ
c
r
2
r
∂
∂
2
t
E
2
,
∇
2
E
(
ω
t
)
=−
εµ
r
r
ω
c
2
2
E
(
ω
t
)
.
(2.1a,b)
Każdezpowyższychrównańwektorowychjestrównoważnetrzem
równaniomskalarnymdlakażdejskładowejx,y,zidentycznychdla
ośrodkajednorodnego.Przypomnijmy,żedlanieharmonicznejfunkcji
E=E(r,t)równanie(2.1)wdziedzinieczasuobowiązujedlaośrodkanie-
dyspersyjnego,podczasgdywrównaniu(2.1b)stałe
e
r(
w
),
H
r(
w
)sąfunk-
cjamiczęstości.Równanie(2.1a)nosiogólnąnazwęrównaniafalowego,
natomiast(2.1b)-równaniafalowegoHelmholtza.Określenie„falowe”
uzasadnionejestfaktem,iżrozwiązaniemrównań(2.1)jestwyrażenieopi-
sującefalęEM.Najprostszyminiezwykleważnymprzykłademtakiejfali
jestmonochromatycznafalapłaska.
