Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.1.Układystatyczniewyznaczalne
5
Jeżeliukładskładasięznprętówrozciąganychlubściskanych,tocałkowitaenergia
sprężystawynosi
(1.12)
gdzie:N
i-siłapodłużnawi-tympręcie,l
i-długośći-tegopręta,E
i-modułYounga
i-tegopręta,A
i-przekróji-tegopręta.
1.1.1.2.Obliczenieprzemieszczeniaukładuliniowo-sprężystegometodą
Maxwella–Mohra
Przemieszczenieukładuliniowo-sprężystegowkierunkudziałaniasiłyobciążającej
możnaobliczyćmiędzyinnymiztwierdzeniaCastigliano.Twierdzenietobrzmi
„przemieszczenieuogólnionerównejestpochodnejcząstkowejzcałkowitejenergii
sprężystejukładuliniowo-sprężystegowzględemjednejniezależniedziałającejsiłyQ
wmiejscuikierunkuposzukiwanegoprzemieszczenia”
(1.13)
Podstawiając(1.12)do(1.13),mamy
(1.14)
gdzie:N
ijestfunkcjąQiobciążeniarzeczywistegoinnymisiłami.
RozwiązywaniezadańzapomocątwierdzenieCastiglianomożnauprościć,wy-
korzystująctwierdzenie,żepochodnasumyrównasięsumiepochodnych,tj.
(1.15)
JeżeliwpunkcieposzukiwanegoprzemieszczenieniedziałasiłaQ,tonależy
wschemacieobciążeniazałożyćsiłęodpowiadającąposzukiwanemuprzemieszeniu,
apodokonaniuoperacjiróżniczkowaniaprzyrównaćdozera.
PrzechodzącdosformułowaniatwierdzeniaMaxwella-Mohra,uwzględniamyto,
żesiłaQwywoładodatkowesiływewnętrznewprętachidodatkowąenergięspręży-
stąukładu.Jeżelizałożymy,żeQ=1,towi-tympręciewywołaonasiłęN
i1idlatego
zcałkowitejsiłyQwtympręciepozostaniesiłaQN
i1.Wzwiązkuztymenergiaukła-
duzewzoru(1.12)przybierapostać
(1.16)
gdzie:N
i0-siływpręciewywołaneobciążeniemrzeczywistym.