Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.
26
Wymianaciepła
krojówstrumieniakonwekcyjnego.Jakwidać,naniewielkichwysoko-
ściachnadźródłamiciepłakrzyweprofilutemperaturyukładająsiępo-
niżejkrzywychprędkości.Dlategozgodniezwynikamidoświadczeń
przeprowadzonychnapierwszychodcinkachstrumienikonwekcyjnych
wykładnikpotęgowynwwyrażeniu
w
w
m
±
(
|
k
∆
∆
t
t
m
N
|
)
n
jestmniejszyodjednościiwynosin=1/2,awięc
w
w
m
±
(
|
k
∆
∆
t
t
m
N
|
)
(1.22)
Wmiaręoddalaniasięstrumieniakonwekcyjnegoodźródłaciepłakrzy-
warozkładuróżnicytemperaturystajesięcorazbardziejpłaska,nato-
miastkrzywarozkładuprędkościcorazbardziejstroma,wskutektego
wykładnikpotęgiwystępującywewzorze(1.22)rośniewrazzewzrostem
wysokościznadźródłemciepła.Zgodniezwynikamidoświadczeń,wy-
kładnikpotęginzmieniasięodn=0,5(z=0)don=1,7(z/a=6,7).Dla
dużychwartościz/aniemaobecniewynikówdoświadczeń.
Natężenieprzepływupowietrzawgłównymodcinkustrumienia
konwekcyjnegookołowymprzekrojumożnaokreślićzewzoru
Poscałkowaniu
V
-
2
®
∫
0
wy
dy
V
-
±
m
π
m
2
Wbadanejczęścistrumieniaprzyjętośredniąwartośćwspółczynnika
m=81.Wówczasnatężenieprzepływupowietrzawstrumieniu
∆
tp
(
|
k
a
z
N
|
)
lubpopodstawieniuwmzewzoru(1.20)
-
±
19
(1.23)
V
-
±
17,5
Qz
-
1353
(1.24)
Międzywartościamiwspółczynnikówwewzorachwyprowadzonych
przezróżnychautorówwystępująznacznerozbieżności.Analizapo-
czątkowegoodcinkastrumieniaumożliwiawyjaśnienietychrozbieżno-
ści.Narysunku1.4pokazanozmianęciśnieniapowietrzawpoczątko-
wymodcinkustrumieniakonwekcyjnego.
