Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.9.MetodaPopiołka
Jakwidać,rozkładyzależąodbrzegowejwartościliczbyArchime-
desa(Ar0)wprzekrojuuważanymjakopoczątkowy.Rozwiązanieto
wskazuje,żeniezależnieodAr0strumieńkonwekcyjnyasymptotycznie
zmierzadoosiągnięciastanupełnegorozwinięciaprzepływu,wktórym
prędkośćzmieniasięwfunkcjiwysokościzwykładnikiem-1/3,anad-
wyżkatemperaturyzwykładnikiem-5/3.Wysokość,naktórejstrumień
osiągnietenstan,zależyodwartościAr0.Wobszarzewpełnirozwinięte-
goprzepływuliczbaArchimedesabędziemiałastałąwartość0,068.
1.9.
MetodaPopiołka
Rozkładyprędkościitemperaturywstrumieniachkonwekcyjnychnaj-
częściejsąopisywanezapomocąfunkcjirozkładuGaussa:
±
z
e
-
(
w
)
2
(1.36)
±
m
e
-
(
t
)
2
(1.37)
Rozkładprędkościcharakteryzujądwaparametry-wartośćśred-
niaskładowejpionowejprędkościwzmwosistrumieniaw[m/s]iza-
stępczaszerokośćprofilurozkładuprędkościRw;odległośćodosistru-
mienia,dlaktórejwartośćśredniaskładowejpionowejprędkościwzjest
równa
w
zm
e±
0
,
368
w
zm
.Analogicznie,rozkładnadwyżkitemperatury
charakteryzujewartośćśrednianadwyżkitemperatury
∆
tmwosistru-
mieniaw[K]izastępczaszerokośćprofilurozkładunadwyżkitempera-
turyRt;odległośćodosistrumienia,dlaktórejwartośćśrednianadwyż-
kitemperaturyjestrówna
∆
t
m
e
±
0
,
368
∆
t
m
.
Jeżelistrumieńrozpraszasięliniowo,szerokościprofiliprędkości
inadwyżkitemperaturyzwiększająsięproporcjonalniedoodległościod
bieguna(źródłaciepła)z:
w
±
-
z
(1.38)
t
±
-
z
(1.39)
Charakterystycznymparametremstrumieniajeststosunekszero-
kościprofilinadwyżkitemperaturydoprędkości,czylistosunekdyfuzji
ruchudodyfuzjiciepła
X
±
R
R
w
t
(1.40)
31
