Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.
Wymianaciepła
Wstrefiewpełnirozwiniętegoprzepływuprzybrakustratyfikacjipowie-
trzaotaczającegostosunektenmastałą,niezmieniającąsięwrazzwyso-
kościąwartość:
X
p=(m/p)
1/2.
1.10.Metodacałkowaobliczaniastrumieni
konwekcyjnych
Równaniamiwyjściowymidookreślaniacharakterystykstrumienikon-
wekcyjnychsą:
-równaniezachowaniamasy
dz
d
(
w
m
R
2
)
[
r
r
]
®
±
O
m
R
(1.41)
-równaniezachowaniapędu
dz
d
(
w
m
)
±
2
B
t
R
-równaniezachowaniaciepła
dz
d
(
|
|
k
∆
t
2
2
X
2
X
2
+
1|
N
|
)
m
2
dt
dz
o
z
Pouwzględnieniurównań(1.41)-(1.43)będzie:
0
1
(
|
|
k
X
X
2
0
2
0
Ar
+
1
0
N
|
|
)
-
w
w
zmo
zm
(
|
k
R
z
wo
p
R
z
wo
w
N
|
)
-
R
z
wo
w
N
|
)
-
0
,
7
(
|
|
k
+
X
1
2
0
N
|
|
)
Ar
0
∆
∆
t
t
mo
m
(
|
k
R
z
wo
p
poprzyjęciuArp=0,079,
X
2
0±
1
,
295
.
Wotoczeniubezstratyfikacji
(1.42)
(1.43)
(1.44)
(1.45)
Rozkładprędkościinadwyżkitemperaturywosistrumienia,wotocze-
niubezstratyfikacjiprzyróżnychwartościachbrzegowychliczbyAr-
chimedesa,pokazanonarys.1.5.Zmianyprędkościitemperaturyzale-
żąwdużymstopniuodAr0(
X
0=1).
32
