Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
32
1.Radiometria
Mająctenzwiązek,możemywyprowadzićwyrażeniedlakątabryło-
wegopłaskiegodyskuokąciepołówkowym
q
maxwpostaci
2
π
θ
max
Ω
=
∫
d
Ω
=
∫
d
ϕ
∫
sin
θθ
d
=
21
π
(
−
cosmax
θ
)i
0
0
(1.10)
Jeżelidyskjestwystarczającomałychrozmiarówwstosunkudojego
odległościodpoczątkuukładuwspółrzędnych,tokątbryłowypłaskiego
dyskujeststosunkiempowierzchnidyskupodzielonejprzezkwadratod-
ległości.Wtakimwypadkuróżnicęmiędzypowierzchniądyskuaczęścią
powierzchnisferycznejmożemypominąć.
Zwyklenieobliczamycałkowitejmocywypromieniowanejprzez
źródło,ponieważukładoptycznylubdetektorprzyjmujetylkoczęśćmocy
wyemitowanejwograniczonykątbryłowy.Natężeniepromieniowaniaod
punktowegoźródłazmniejszasięodwrotnieproporcjonalniedokwadratu
odległościodźródła;pokazanotonarys.1.9.
Rys.1.9.Natężeniepromieniowaniazmniejszasięodwrotnieproporcjonalniedokwadratu
odległościodźródła
OdbiornikopowierzchniAjestumieszczonywróżnychodległościach
odźródłapunktowegoijestoświetlonyjednorodnienatężeniempromie-
niowaniaI.Zrelacji(1.7)mamy
Φ
=I
r2
A
,
astądnatężenienapromienienia
E
=
Φ
A
=
r
I
2
i
(1.11a)
(1.11b)
Ponieważkątbryłowyobejmującyodbiornikzmieniasięjak1/r
2,więcrów-
nieżzebranystrumieńinatężeniepromienieniazmniejszasiępodobnie.
