Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
34
1.Radiometria
M
=
∂
∂
Φ
A
s
=
Ω
∫
d
L
cos
θ
s
∂
Ω
d
i
(1.15)
Jeżeliluminancjajestniezależnaodkątawidzenia
q
s,totakieźródło
nazywamyźródłem(radiatorem)Lamberta.Luminancjaodzwierciedla
wizualnewrażeniepostrzeganiajasnościpowierzchni.Źródłanielamber-
towskiezmieniająswąjasnośćzezmianąkąta
q
s.
Okazujesię,żeidealneźródłatermiczne(ciaładoskonaleczarne)są
całkowicieźródłamiLamberta.Jednakżenawetwtymwypadkuwiel-
kośćstrumieniaprzypadającegonajednostkowykątbryłowy(natężenie
promieniowania)jestfunkcją
q
s.Możemytołatwowykazać,korzystając
zrówności(1.14).Przyjmując,żeLjestniezależneodpołożeniaźródła,
członLcos
q
smożemywyłączyćspodznakucałki.Otrzymujemywówczas
I
=
LAs
cosi
θ
s
(1.16)
Zauważmy,żenatężeniepromieniowaniajestkosinusowąfunkcją
q
s,
wwypadkugdyluminancjajestniezależnaodkąta,jaktopokazanona
rys.1.11.DlaźródełnielambertowskichluminacjaLjestzależnaodkąta
izmniejszaniesięIzezmianą
q
sjestsilniejszeniżcos
q
s.
Rys.1.11.Natężeniepromieniowaniawfunkcjikąta
q
sdlaźródłaLamberta
Abyuzyskaćzwiązekmiędzyegzytancjąaluminancjądlaźródłapła-
skiego,skorzystamyzzależności(1.15)i(1.8)
M
=
∂
∂
Φ
A
s
=
Ω
∫
d
L
cos
θ
s
∂
Ω
d
=
2
∫
0
π
d
ϕ
π
∫
/2
L
cos
θ
s
sin
θθ
d
=
2
π
L
1
2
=
π
L
,
(1.17)
