Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
44
1.Radiometria
M
e
()
T
=
∞
0
∫
M
e
,
λ
(
λ
,
Td
)
λ
=
∞
∫
0
λ
5
[
exp(
2
π
hckT
hcd
/
2
λ
λ
)
−
1
]
i
(1.35)
Całkatamożebyćinterpretowanajakopolepodkrzywąspektralnąemito-
wanegostrumienia(rys.1.22).Wynikiemcałkowaniajest
M
e
()
T
=
15
2
π
ch
54
23
k
T
4
=
σ
e
T
4
i
(1.36)
Związekopisanyzależnością(1.36)jestnazywanyprawemStefana-
-Boltzmanna,a
σ
ejeststałąStefana-Boltzmannarównąwprzybliżeniu
5,67⋅10
-12W/(cm2K4).
Rys.1.22.Całkowitystrumieńpromieniowaniaemitowanyprzezciałodoskonaleczarne,ciało
szareiselektywnypromiennik
Rys.1.23.Strumieńpromieniowaniaemitowanyprzezciałodoskonaleczarnewprzedziale
długościfalod0doλ
1
