Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Skrótynazwsekwencji
EPI–echo-planarimaging
FISP
–
truefastimagingwithsteady-stateprecession
FLAIR
–
fluidlightattenuationinversionrecovery
FLASH
–
fastlow-angleshot
FSE
–
fastspin-echo
GE–gradient-echo
GRAPPA
–
generalizedautocalibratingpartiallyparallel
acquisitions
GRASE
–
gradientandspin-echo
HASTE–half-Fouriersingle-shotturbospin-echo
IR
–
inversionrecovery
MP-RAGE
–
magnetization-preparedrapidacquisition
withgradientecho
PRESTO
–
principlesofecho-shiftingwithtrain
ofobservations
PROPELLER
–
periodicallyrotatedoverlappingparallel
lineswithenhancedreconstruction
RARE
–
rapidacquisitionrelaxation-enhanced
SE
–
spin-echo
SENSE
–
sensitivityencoding
STIR
–
shortTIinversionrecovery
TOF
–
timeofflow
TSE
–
turbospin-echo
2.2.4.Spektroskopiarezonansu
magnetycznego
Spektroskopiajestmetodąstosowanądobadaniabu-
dowyiwłaściwościzwiązkówchemicznych,wtym
strukturbiologicznych,napodstawieocenyemito-
wanegolubpochłanianegoprzezniepromieniowa-
niaelektromagnetycznego.Spektroskopięzapomocą
magnetycznegorezonansuopracowaliniezależnie
odsiebieFeliksBlochiEdwardPurcell,późniejsi
laureaciNagrodyNobla.Wykazalioni,żeczęstotli-
wośćrezonansowabadanychpierwiastkówmożesię
nieznacznieróżnić.Jesttospowodowanewpływem
najbliższegootoczenia:momentamimagnetycznymi
jądersąsiednichpierwiastków,elektronamikrążący-
minaichorbitach,aprzedewszystkimcharaktery-
stycznymigrupamichemicznymi(np.metylowymi
lubhydroksylowymi),zjakimimogąbyćzwiąza-
neatomywodoru.Zjawiskotozostałonazwane
przesunięciemchemicznym
istanowipodstawęfizyczną
spektroskopiiMR.
Wwynikuprzekształceńrejestrowanegosygnału
zanikuswobodnejprecesji(FID)uzyskujesięwid-
mozpasmamipołożonymiwmiejscachcharaktery-
stycznychdlaczęstotliwościrezonansowejprotonów
wchodzącychwskładróżnychzwiązkówwystępują-
cychwbadanymobszarzezainteresowania.Stopień
przesunięciachemicznegopodajesięwjednostkach
ppm(partspermilion),czyliwmilionowychczęś-
ciachczęstotliwościLarmorawdanympoluze-
wnętrznym.
Przesunięciechemiczne(δ)otrzymywanejestwe-
długwzoru:
δ=(f
l–f
w)/f
0
gdzie:f
l–częstotliwośćLarmorabadanegojądra,
f
w–częstotliwośćLarmorawzorca(wbadaniachin
vitrozwiązekchemicznyTMS–tetrametylosilan,
wbadaniachinvivo–substancjątakąmożebyć
wodalubfosfokreatyna),
f
0–podstawowaczęstotliwośćLarmoradlazasto-
sowanegopolagłównegoskaneralubspektrometru
MR,np.dlaprotonów1H-zależnaodindukcjize-
wnętrznegopolamagnetycznegodlaB
0=1Twyno-
siokoło42,5MHz.
Wprowadzenieprzesunięciachemicznegopo-
zwalaujednolicićwynikiotrzymywanezapomocą
spektrometrówczyskaneróworóżnymnatężeniu
polaiwynikającejztegoczęstotliwościrezonansowej.
Rozdzielczośćtejtechnikizwiększasięwrazzewzro-
stemnatężeniapolamagnetycznego.
Wynikbadaniaprezentowanyjestjakowykres
zależnościintensywnościsygnału,proporcjonalnej
dostężeniazwiązkuwbadanejtkance,odprzesu-
nięciachemicznego.Widmonajczęściejwykonywa-
nejspektroskopiiprotonowej(1H)możeskładaćsię
zwieluszczytówreprezentującychokoło20związ-
ków.Wwarunkachprawidłowychwwidmietkanki
mózgowejprawidłowejwśróddominującychwymie-
niasię(ryc.2.25):
.N-acetyloasparaginian(NAA),
.kreatynę(Cr),
.cholinę(Cho),
.mioinozytol(mI),
.glutaminiany(Glx),
.mleczany(Lac).
Stosowanesądwiemetodywyboruobszaruzain-
teresowania,wobrębiektóregodokonywanyjestpo-
miar.Każdaznichmaswojezaletyiwady.Sąto:
.Spektroskopiapojedynczegowoksela(SVS)oob-
jętościokoło8cm3.
32
czĘśĆOGÓLNA
