Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
36
1.Radiometria
aponieważ
Ω
d=A
dcos
q
d/r
2,więc
Φ
d
=
LA
s
A
d
cos
r
2
θ
d
i
(1.21)
Oznaczato,żezarównostrumień,jakinatężeniepromieniowania(
Φ
/A
d)
sązmniejszoneoczynnikcos
q
d.
Rys.1.13.Promieniowanieemitowanedonachylonegoodbiornika
StosującprzybliżeniepłaskiegoźródłaLamberta,obliczymyterazstru-
mieńpadającynadetektor,kiedyzarówno
q
si
q
dsąniezerowe(rys.1.14).
Otrzymamy
Φ
d
=
LA
s
cos
θ
s
(cos
r
A
/
d
cos
θ
θ
s
d
)
2
i
(1.22)
Jeżeliuwzględnimyfakt,żepowierzchnieźródłaidetektorasąrównoległe
i
q
s=
q
d,tootrzymamyzależnośćproporcjonalnądocos
4
q
.Jesttowięc
„prawocosinusadoczwartejpotęgi”.
Rys.1.14.Promieniowanieemitowanezeźródławprzypadkugdy
q
si
q
dsąniezerowe
Nazakończenietegopodrozdziałurozważymytransmisjestrumieni
promieniowaniawukładachoptycznych.Obliczeniawykonamywdwóch
etapach.Napoczątkuokreślimystrumieńzebranyprzezukładoptyczny
