Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
22
PODSTAWYELEKTROMAGNETYZMU
o
E
(x,y,z)=x
AA(x,y,z)e
jφ
e
jft
(1.46)
Przebiegiemodniesieniajesttufunkcjakosinus.Zwróćmyuwagę,żeprzyzamianie
napostaćzespolonąniezamieniamyamplitudynawartośćskuteczną.Czynnike
jft
będziezwykleumieszczanywrównaniach.Wektoryzespoloneniemajążadnej
interpretacjifizycznejanigeometrycznej.Chcącstwierdzićwłasnościfizyczne
igeometrycznepólnależyzawszeprzejśćnawektoryrzeczywiste.
StosujączapiszespolonyotrzymujemynastępującyukładrównańMax-
wella:
rotE
o
=–jfB
o
–M
o
(1.47a)
rotH
o
=J
o
+jfD
o
(1.47b)
divD=`
divB
o
=0
divJ
o
=–jf`
(1.47c)
(1.47d)
(1.47e)
1.4.
Polaryzacjaelektrycznaimagnetyczna.
Rodzajeośrodków
Wśrodowiskunieprzewodzącymnatężeniepolaelektrycznegopochodzącegood
ładunkupunktowegojestV
r
razymniejszeniżwpróżni(wzór1.10).Tazmiana
natężeniapolajestwywołanapolaryzacjądielektryka.Polaryzacjamożeodbywać
sięwróżnysposóbwzależnościodbudowydielektryka.Wprzypadkubraku
zewnętrznegopolaelektrycznegodielektrykmożnatraktowaćjakoelektrycznie
obojętny.Wmomenciepojawieniasiępolazewnętrznegodielektrykpolaryzuje
się,przyczympolaryzacjamożezachodzićzarównonapoziomieatomów,jak
icząsteczek.Widoktakiegospolaryzowanegoośrodkajestprzedstawionynarys.
1.7.Ładunkipowstającewczasiepolaryzacjisązwiązanezcząsteczkamiimogą
tylkonieznacznieprzemieszczaćsięwewnątrznich.Ładunkitezwiemyładunkami
związanymi.Wytwarzająonepoleskierowanewtakisposób,abyprzeciwdziałać
Rys.1.7.Polaryzacjaatomówwdielektryku
