Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
POSTAĆOGÓLNARÓWNANIAFALOWEGO.FALAPŁASKAWDIELEKTRYKU...
33
Impedancjęfalowąośrodkadefiniujesięjakostosunekprostopadłychdokierunku
rozchodzeniasięfaliskładowychpolaelektrycznegoimagnetycznego(niezależy
jawnieodparametrówośrodka):
Z
f
=
E
H
Ś
Ś
(2.34)
Wogólnościimpedancjafalowajestróżnaodimpedancjiwłaściwejośrodka.
SzczególnymprzypadkiemjestfalatypuTEM,dlaktórejobieimpedancjesąsobie
równe.WartośćimpedancjiwłaściwejdlapróżniwynosiZ
o
=120_IY377I.
2.2.
Postaćogólnarównaniafalowego.
Falapłaskawdielektryku...
stratnym
Rzeczywistedielektryki(opróczpróżni)mająkonduktywnośćróżnąodzera.
Przyjmująctenwarunekorazzałożeniapoczynionewpoprzednimpodpunkcie
możemynapisaćukładrównańMaxwellawprzypadkubardziejogólnym:
rotE
o
=–\
ŹH
Źt
o
(2.35a)
rotH
o
=aE
o
+V
ŹE
Źt
o
(2.35b)
divE
o
=0
(2.35c)
divH
o
=0
(2.35d)
Postępującpodobniejakwp.2.1otrzymujemypostaćogólnąrównaniafalowego:
V
2
o
E
–\a
ŹE
Źt
o
–\V
Ź
Źt
2
o
E
2
=0
(2.36)
Rozwiązanietegorównaniadladowolnejzależnościpólodczasujestbardzo
skomplikowane,aprzytymtrudnedointerpretacjifizycznejigeometrycznej.
Zajmiemysięznównajprostszymprzypadkiem,tojestpolamiharmonicznie
zmiennymiwczasie.Pozwalanamtozastosowaćrachunekzespolony.Utrzymujemy
wmocywszystkiezałożeniadotycząceośrodkaorazładunkówiprądów.Jedynym
o
prądem,którypojawiasięwrównaniach,jestprądprzewodzeniaaE
.Wdziedzinie
zespolonejukładrównań(2.35)przybieraterazpostać:
rotE
o
=–jf\H
o
(2.37a)
rotH
o
=jfVE
o
+aE
o
(2.37b)
divE
o
=0
(2.37c)
divH
o
=0
(2.37d)
RównanieHelmholtzawdziedziniezespolonejwyglądanastępująco:
3—Faleianteny...
