Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
20
PODSTAWYELEKTROMAGNETYZMU
Rys.1.6.Ilustracjaciągłościprąduwkondensatorzepłaskimprzy
wykorzystaniuprąduprzesunięcia
Jeślizałożymy,żemiędzyokładkamirównieżpłynieprądzwiązanyzezmianami
wektoraindukcjielektrycznejwczasieładowaniakondensatoraiotejsamej
wartości,cowprzewodachprzyłączonychdookładek,tokorzystajączprawa
Gaussaotrzymujemywartośćładunkuzgromadzonegowkondensatorze:
>>
S
D
o
·n
Ads=DS=q
(1.39)
Biorącpoduwagę(1.38)dostajemywzórnagęstośćprąduprzesunięcia:
o
J
d
=
ŹD
Źt
o
(1.40)
Jednostkągęstościprąduprzesunięciajestampernametrkwadratowy.Prąd
przesunięciajestzwyklepomijanydlamałychczęstotliwości.Dladobrych
przewodnikówjegowartośćjestznaczniemniejszaodprąduprzewodzenianawet
dlaczęstotliwościodpowiadającychświatłu.
Wróćmyterazdorównania(1.35).Wprowadzającprądprzesunięciado
tegowzoruotrzymujemydrugierównanieMaxwellawpostacicałkowej:
>
°
L
H
o
·dl
o
=
>
S
0
o
J
+
ŹD
dt
o
1
ds
o
(1.41)
gdzieJ
o
=J
o
c
+J
o
u
.Widaćzniego,żezmiennywczasieprądlubpoleelektryczne
jestźródłemzmiennegopolamagnetycznego.Poniżejpodanojeszczerazrównania
MaxwellawpostacicałkowejzdołączonymiprawamiGaussadlaindukcji
elektrycznejimagnetycznej:
>
°
L
o
E
·dl
o
=–
>
ŹB
dt
o
·n
Ads–>
S
M
o
·ds
o
S
>
°
L
H
o
·dl
o
=
>
S
0
o
J
+
ŹD
dt
o
1
ds
o
>
°
S
D
o
·ds
o
=>
V
`dv
(1.42a)
(1.42b)
(1.42c)
