Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
36
FALAPŁASKA
‰Z‰Y
A
\
V
ArgZ=
U
2
(2.51)
(2.52)
ObliczającwspółczynnikpropagacjikorzystamyzrozwinięciaTaylorawzględem
małejwartości
fV
a
,zktóregobierzemydwapierwszewyrazy:
TYjfB\V
0
1+
2jfV
a
1
(2.53)
Otrzymaliśmyzatemnastępującewyrażenianawspółczynnikitłumieniaipropagacji:
RY
a
2
A
\
V
SYfB\V
(2.54)
(2.55)
Zanalizywzorówwynika,żeparametryfalirozchodzącejsięwdielektryku
idealnymidielektrykuzmałymistratamisąwprzybliżeniutakiesame.Jedyną
różnicąjestzmniejszeniesięamplitudyfaliwośrodkachrzeczywistychnaskutek
stratmocyzamienianejnaciepło.
2.3.
Falapłaskawprzewodniku.
Zjawiskonaskórkowości
Bardzowielezagadnieńpraktycznychdotyczyrozchodzeniasięfalwdobrych(ale
nieidealnych)przewodnikach.Prądprzewodzeniajesttuznaczniewiększyaniżeli
prądprzesunięcia.Oznaczatospełnieniewarunkua(fVlubV,,(V,.Większość
metalimożebyćzaliczonadodobrychprzewodników.Pomijającprądprzesunięcia
wewzorachmamynastępującezależnościnaimpedancjęwłaściwąiwspółczynnik
propagacji:
ZY
A
jf\
a
=
A
f\
a
e
j(_/4)
TYBjf\a=jfB\V
A
jfV
a
=(1+j)
A
f\a
2
RYSY
A
f\a
2
(2.56)
(2.57)
(2.58)
Falapadającanadobryprzewodnikulegabardzoszybkostłumieniu,wzwiązku
zczymwnikananiewielkągłębokość.Prądprzewodzeniaodużejczęstotliwości
niepłyniepełnymprzekrojemprzewodnika,leczpojegopowierzchniwwarstwie
