Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
34
FALAPŁASKA
V
2
o
E
+f
2
\V
0
1–j
fV
a
1
o
E
=0
(2.38)
Równanietojestpodobnedorównaniafalowegodladielektrykaidealnegoztą
różnicą,żeliczbęfalowąk
2
=f
2
\Vzastąpiłowyrażenief
2
\V
0
1–j
fV
a
1
.Zdefiniuj-
myterazliczbęzespolonąT,zwanąwspółczynnikiempropagacji:
T=R+jS=Bjf\(a+jfV)=jfB\V
A
1–j
fV
a
(2.39)
Jednostkąwspółczynnikapropagacjijest1/m.Jeślipoleelektrycznematylkojedną
składową,np.x,torównanie(2.38)redukujesiędo
Ź
Źz
2
E
2
x
–T
2
E
x
=0
Równanie(2.40)marozwiązaniewpostaci
E
x
(z)=E
+
e
–T
o
·r
o
+E
–
e
o
T
·r
o
=E
+
e
–Tz
+E
–
e
Tz
(2.40)
(2.41)
gdzieE
+
iE
–
sąamplitudamifalrozchodzącychsięodpowiedniowstronę+z
i–z,awektorT
o
jestzwanywektorempropagacjiwskazującymkierunek
propagacjifaliizdefiniowanymjako:
o
T
=Tk
A
(2.42)
Falarozchodzącasięwstronę+zmazatemnastępującązależnośćodczasu
iprzestrzeni
e
–Tz
e
jft
=e
–Rz
e
j(ft–Sz)
wdziedziniezespolonejlub
e
–Rz
cos(ft–Sz)
(2.43)
(2.44)
wdziedzinierzeczywistej.Falaopisywanatymirównaniami,pokazananarys.2.3,
niemaskładowychwzdłużkierunkupropagacji,czylijestfaląpoprzecznątypu
Rys.2.3.FalaTEMwośrodkustratnym
