Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
12
PODSTAWYELEKTROMAGNETYZMU
q=>
L
bdl
(1.6)
Jeślirozmiarygeometrycznenaładowanegociałaznaczniemniejszeododległości
pomiędzytymciałemapunktem,wktórymrozpatrujesiępole,tomamydo
czynieniazładunkiempunktowymonieskończeniewielkiejgęstościpunktowej.
Dwaładunkijednoimiennesięodpychają,ażnoimienneprzyciągają.
SiłęodpychaniamożnaobliczyćzdoświadczalniewyznaczonegoprawaCoulomba.
Jeżelimamydwajednoimienneładunkipunktoweq
1
iq
2
,tosiła,zjakądziała
q
1
naq
2
,wynosi
o
F
=
4_Vr
q
1
q
2
2
r
A
(1.7)
roznaczaodległośćmiędzyładunkami,ar
Ajestwersoremokierunkuleżącymna
prostejłączącejobaładunkiizwrocieodq
1
doq
2
.StałąV,zwanąbezwzględną
przenikalnościąelektryczną,możemydalejrozpisaćjako
V=V
r
V
o
(1.8)
V
r
zwiemywzględnąprzenikalnościąelektryczną(lubrzadziejwzględnąstałą
dielektryczną)owartościzależnejodmateriału,wktórymznajdująsięładunki.
StałąV
o
zwiemyprzenikalnościąelektrycznąpróżni.Jejwartość,wyznaczona
doświadczalnie,jestrówna(wszystkiewymiarywielkościfizycznychwksiążce
zawszepodawanewukładzieSI)
V
o
=8,854·10
12
m
F
Y
36_
1
10
9
m
F
Jeśliładunekelektrycznyjestnieruchomy,topoleelektryczne,którego
wyrazemjestoddziaływaniesiłprzyciąganialubodpychanianaładunekpróbny,
jestnazywanepolemelektrostatycznym.Poletakiejestopisaneilościowoprzez
wielkośćzwanąnatężeniempolaelektrycznegoidefiniowanąjakogranicastosunku
siłydziałającejnapróbnyładunekdowartościtegoładunku
o
E
=lim
qo0
F
o
q
(1.9)
JednostkąnatężeniapolaelektrycznegojestV/m.Dlaładunkupunktowego
q
1
natężeniepolawynosi
o
E
=
4_Vr
q
1
2
r
A
(1.10)
JeślimamyNpunktowychźdeł,tonatężeniepolaelektrycznegojestsumą
wektorowąnatężlpochodzącychodkażdegozeźdeł(rys.1.1):
o
E
=E
o
1
+E
o
2
++E
o
N
(1.11)