Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
28
1.Odklasycznejfizykidokwantowejteoriimaterii
µ
1
=
m
1
+
M
1
(1.10)
OznaczmyzatemprzezR∞stałąRydbergawprzypadku,gdyużywamy
masyjądrarównejnieskończoności,aprzezRHstałąRydbergaliczonądla
masywodoru.DokładnawartośćR∞=1,0973731⋅10
5cm–1różnisię
niecoodwartościdoświadczalnejR
H=1,0967758⋅10
5cm–1.Stosunek
R
R
∞
H
=
m
µ
=
m
M
+
M
(1.11)
przyczymmasaelektronum=9,1095⋅10
–28giM=1,67265⋅10–24g.
Wówczasmasazredukowanaµrównajest9,104575⋅10
–31kg.Zpo-
wyższegootrzymujemyRH=1,09678⋅10
5cm–1,cozgadzasięzwar-
tościądoświadczalną.
Rys.1.2.Pięćpierwszychpowłokiukładpoziomówenergetycznychdlaatomuwodoru
Przykład1.2.Obliczyćpromieńienergiępierwszychpięciuorbitatomuwodoru,przyjmu-
jąc:mp=1,672648⋅10–27kg,m
e=9,109534⋅10–31kg,e=1,602189⋅10–19C,
µ=9,104575⋅10–31kg,4πe
0=1,112650⋅10–10C2⋅N–1⋅m–2.
Zrównania(1.8)obliczamy(zastępującmemasązredukowanąµ)
En
=
−
2
n
2
(
1
,
054
(
9
588
,
104
⋅
575
10
−
34
⋅
10
J
−
⋅
31
s
)
2
kg
(
1
,
)
112
(1,602
650
189
⋅
10
⋅
−
10
10
−
C
19
2
C
⋅
N
)
4
−
1
⋅
m
−
2
)
2
