Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
RÓWNANIAMAXWELLA
M
o
=E
o
×n
A
19
(1.34)
ZpierwszegorównaniaMaxwellawidać,żezmiennewczasiepolemagnetyczne
wytwarzazmiennewczasiepoleelektryczne.
Przypomnijmysobieterazprawoprzepływu:
>
°
L
H
o
·dl
o
=I=>
S
o
J
·n
Ads
(1.35)
o
J
wrównaniu(1.35)oznaczasumęprąduprzewodzeniaJ
c
polegającegonaruchu
ładunkówwprzewodnikach,prąduunoszeniaJ
u
polegającegonamechanicznym
ruchunaładowanychciał,np.jonówwcieczy,orazprąduprzesunięcia
J
d
związanegozezmianamiindukcjielektrycznejwczasie.Prądprzewodzenia
iunoszeniamożemyobliczyćznastępującychwzorów:
o
J
c
=aE
o
(1.36)
o
J
u
=`v
o
(1.37)
Pojęcieprąduprzesunięciawymaganiecoszerszegokomentarza.Załóżmy,że
mamyobwódelektrycznyskładającysięzeźródłanapięciaprąduzmiennegooraz
kondensatora(rys.1.5).Chcemyoszacowaćwartośćcałkizpolamagnetycznego
podrodzea-b-c-d-a.Zmagnetostatykiwiemy,żewynikiemcałkijestprąd
elektrycznyprzepływającywewnątrzpowierzchniograniczonejdrogącałkowania.
Jeśliwybierzemytakądrogę,żepowierzchniautworzonaprzezjejkrawędzie
przecinaprzewódwpunkcieA(drogaS
1
),tootrzymamyskończonąwartośćcałki.
Wybierzmyterazdrogęcałkowaniatak,żepowierzchnianieprzecinaprzewodu,
leczprzebiegamiędzyokładkamikondensatora(drogaS
2
).Jeżelizałożymy,że
wobwodziewystępujetylkoprądprzewodzenia,tookażesię,żeprzezpowierzchnię
S
2
niepłynieżadenprądiwynikcałkiwynosi0.Pomimożewobuprzypadkach
drogacałkowaniamatakisamkształt,otrzymujemydwaróżnewyniki.Aby
zachowaćzasadęciągłościprądumiędzyokładkamikondensatora,wprowadzamy
o
prądprzesunięciaJ
d
.Jegowprowadzeniepowoduje,żewynikcałkowaniapo
powierzchniachS
1
iS
2
jesttakisam.Wyrazimyterazprądprzesunięciazapomocą
wzoru.Dookładekładującegosiękondensatora(rys.1.6)dopływaprądIrówny
I=
dq
dt
(1.38)
Rys.1.5.Ilustracjaprąduprzesunięciawobwodzie
elektrycznymzkondensatorem
