Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
WYPROWADZENIERÓWNANIAFALOWEGODLAPRÓŻNI
ŹF
Źx
o
=k
x
o
F
,
ŹF
Źy
o
=k
y
o
F
,
ŹF
Źz
o
=k
z
o
F
,
otrzymujemy
rotF
o
=
Źx
F
x
Ź
A
x
Źy
F
y
Ź
A
y
Źz
F
z
Ź
A
z
=
F,
k
x
A
x
x
k
y
A
y
k
z
A
z
=k
A×F
o
,
F,
y
F,
z
Popodstawieniutegowynikudo(2.2a)mamy
k
A×F
o
,=–\
ŹH
Źt
o
H
o
=–
\
1
>
(k
A×F
o
,)dt=
k
A
A×E
\
V
o
31
(2.20a)
(2.20b)
(2.20c)
(2.21)
(2.22)
(2.23)
WektorH
o
zrównania(2.23)spełniarównaniaMaxwella,zatemrazemzwektorem
zrównania(2.12)opisujeonfalęelektromagnetyczną.Wyznaczającwektor
o
o
E
iwychodzączrównaniafalowegodlaH
otrzymamy
o
E
=
A
\
V
H
o
×k
A
(2.24)
Zewzorów(2.23)i(2.24)wynikakolejnaważnawłaściwośćfalipłaskiej:wektory
natężeniapolaelektrycznegoimagnetycznegosądosiebiewzajemnieprostopadłe.
o
Biorącpoduwagęrównanie(2.19)możemystwierdzić,żetrójkawektorówE
H
o
ik
Ajestprawoskrętna(podobniejakukładwspółrzędnychkartezjańskichxyz).
,
Falę,któramaobiewymienionewłasności,nazywamyfalątypuTEM(transverse
electromagneticwave).ZfalamitypuTEMmamyzwykledoczynieniawośrodkach
nieograniczonychiizotropowych.Narysunku2.2pokazanopoleelektryczne
imagnetyczneharmonicznejfalipłaskiejrozchodzącejsięwdielektrykubezstrat-
nym.Poleelektryczneprzedstawionenatymrysunkumożnaopisaćwzorem
E
x
(z,t)=Acosf
0
t–
z
v
1
(2.25)
Jeślimamytylkojednąskładową,tootrzymamyjednowymiarowerównanie
Helmholtza:
