Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
32
FALAPŁASKA
Rys.2.2.PoleelektryczneimagnetycznefaliTEMwdielektrykubezstratnym(próżni)
Ź
Źz
2
E
2
x
+k
2
E
x
=0
Stałą
k=fB\V
(2.26)
(2.27)
nazywamyliczbąfalowąośrodka,którejjednostkąjest1/m.Zapisującrównanie
stałejfazyjako
ft–kz=const
przewidujemyrozwiązanie(2.26)onastępującejpostaci
E
x
(z,t)=E
+
cos(ft–kz)+E
–
cos(ft+kz)
(2.28)
(2.29)
gdzieE
+
iE
–
sąrzeczywistymiamplitudami.Pierwszyskładnikreprezentujefalę
biegnącąwstronę+z,abyzatemutrzymaćsięnatymsamympunkciefali(punkt
oustalonejfazie),należyporuszaćsięwstronę+zwmiaręupływuczasuzgodnie
zrównaniemstałejfazy.Drugiskładnik(2.29)reprezentujefalęrozchodzącąsię
wstronę–z.Wyznaczającprędkośćfazowązrównania(2.28)dostajemy
v
p
=
dz
dt
=
dt
d
ft–const
k
=
f
k
(2.30)
Długościąfali[nazywamyodległośćmiędzydwomanastępującymiposobie
maksimamilubminimamiwustalonejchwili.Odstępmiędzymaksimamiwynosi
wmierzekątowej2_,mamyzatem
[ft–kz]–[ft–k(z+[)]=2_
[=
2_
k
=
2_v
f
p
=
v
f
p
(2.31)
(2.32)
Wrównaniu(2.24)występujepewienwspółczynnikproporcjonalności.
Jestonzwanyimpedancjąwłaściwąośrodkabezstratnego,zależnątylkoiwyłącznie
odparametrówośrodka:
Z=
A
\
V
(2.33)
