Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.1.Właściwościmateriałówpółprzewodnikowych
35
Rys.2.;.Modelpasmowypółprzewodnikakrzemo-
wegozdomieszkamiakceptorowymi
Zdotychczasowychrozważańwynika,żejeżelikoncentracjadonorówjestwiększa
odkoncentracjiakceptorów(Nd>Na),tootrzymujesiępółprzewodniktypuN,aprzy
odwrotnejzależności(N
d
<N
a
)półprzewodniktypuP.Zwyklewpółprzewodnikach
domieszkowanychsąspełnionewarunkiNd?nilubNa?niiwszystkiedomieszkisą
zjonizowane.WtedykoncentracjęelektronówwpółprzewodnikutypuNwyznaczasię
zzależności
n≈Nd,
akoncentracjędziurzzależności
p
≈
n
n
i
2
.
(2.2)
(2.3)
Podobnie,koncentracjędziurwpółprzewodnikutypuPwyznaczasięzzależności*)
p≈Na,
akoncentracjęelektronówzzależności
n
≈
n
p
i
2
.
(2.4)
(2.5)
WpółprzewodnikachdomieszkowanychpołożeniepoziomuFermiegozależyod
rodzajuikoncentracjidomieszek.Wkażdympółprzewodniku(niezależnieodkoncentra-
cjidomieszek)wstanierównowagitermicznejjestspełnionywarunekneutralności,tzn.
wkażdympunkciepółprzewodnikawypadkowyładunekelektrycznyjestrównyzeru,czyli
Nd+p=Na+n.
(2.6)
Wszelkiezaburzeniawarunkuneutralnościpowodująpowstaniepolaelektrycznego,
któreprzywracastanrównowagielektrycznej.
*)Jeżelikoncentracjedonorówiakceptorówsąporównywalne,tokoncentracjewiększościowychnośników
swobodnychwyznaczasięzzależnościn≈Nd-Nalubp≈Na-Nd.
