Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.4.RównaniasieciWN
39
Wskutekdziałaniatakiegoprzyspieszeniawczasie
t
=
T
m
wirnikuzyskujepręd-
kość
ω
=
g
t
=
ω
s
,czyliprędkośćsynchroniczną.Stała
Tokreślawięcczas,poktó-
m
rymwirniknapędzanymomentemznamionowymosiągaprędkośćsynchroniczną.
WdalszychrozważaniachdlawygodyoznaczeńzamiaststałejczasowejT
muży-
wanybędziewspółczynnik
M
=
TS
ω
m
s
n
(1.28)
nazywanywspółczynnikiembezwładnościwirnikazespołuwytwórczego.Równa-
nie(1.26)możebyćzapisanewnastępującysposób:
M
d
d
2
t
δ
2
=
P
m
_
PD
_
d
d
δ
t
(1.29)
Jesttorównaniedrugiegostopnia.Częstorównanietojestzapisywanewpostaci
następującychdwóchrównańpierwszegostopnia:
M
d
∆
d
d
d
t
ω
δ
t
=∆
=
P
m
ω
_
PD
_
d
d
δ
t
(1.30)
Mocelektrycznageneratorajestnieliniowątrygonometrycznąfunkcjąkątapoło-
żeniawirnikageneratorairównania(1.29)oraz(1.30)sąrównaniaminieliniowymi.
Wpraktyceopróczwyżejwymienionejstałejczasowej(1.25)orazwspółczynni-
kabezwładności(1.28)jestteżwykorzystywanastałainercjizdefiniowana[72,82]
następująco:
H
=
1
2
ω
S
s
2
n
J
=
1
2
T
m
(1.31)
Wzależnościokonstrukcjiimocyzespołówwytwórczychstałeczasowerozbiegu
Tmająwartościodkilkudokilkunastusekund.Dlaprzykładuzrys.1.12otrzymu-
m
jesię
H=
(314159153,1)/(2132510)
2
l
l
l
6
=
5,92s
,czyli
T=l
m
25,9211,84s
=
.
Przykładowewartościmechanicznejstałejczasowej(stałaczasowarozbiegu)dla
zespołówwytwórczychdużejmocysąpodanewtab.5.1(p.5.1.1).
1.4.RównaniasieciWN
Wopisierys.1.1stwierdzono,żezpunktuwidzeniastabilnościnajistotniejszajest
częśćSEEobejmującasieciWN.Poniżejsąomówionenajważniejszeinformacje
dotyczącesieciWNpomocnewdalszychrozdziałach.
