Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
12
1.Termodynamikachemiczna
Wzórtenjestsłusznyrównieżwprzypadku,gdygazdoskonały,owspółczynnikuK
niezależnymodtemperatury,ulegadowolnejprzemianieadiabatycznej,choćbyniebyła
onaprzemianąquasi-statyczną.Pracazwiązanazokreślonązmianąobjętości∆Vjest
jednakinnawprocesiequasi-statycznym,niżwprocesieniequasi-statycznym,gdyż
innewartościzmiennejp2.
Wniektórychzagadnieniachfizykochemicznychwystępujerównieżpracaniezwią-
zanazezmianąobjętościukładu.Naprzykładelementarnapracaprzeniesieniaładunku
qpomiędzydwomapunktami,wktórychpotencjałelektrostatycznyróżnisięodψ,
wynosi
Wel7elektr=qdψ
(1.30)
ElementarnapracazwiązanazezmianąpowierzchniograniczającejukładodSprzeciw
silewynikającejznapięciapowierzchniowegoσwynosi
Wel7nap.pow.=σdS
(1.31)
WukładziejednostekSIzarównopracę,jakiciepło,atakżezmianęenergiiwe-
wnętrznejwyrażamywdżulach(J).Wdotychczasstosowanychukładachpraktycznych
pracawyrażanabyławergach,dżulach,litroatmosferachlubkaloriach,ciepłoizmiana
energiiwewnętrznejlnajczęściejwkaloriach.
Zazwyczajwyodrębniasiępracęobjętościowąspośródinnych(rzadziejrozpatrywa-
nych)rodzajówpracyizapisujerównanie(1.21)wpostaci
dU=Qel1ppracdV+Wel
(1.32)
przyczymWeloznaczaelementarnąpracęniezwiązanązezmianąobjętościukładu.
1.2.3.Energiawewnętrzna
Jeżeliukładniewymieniazotoczeniempracyinnejniżtylkoobjętościowa,to
energiawewnętrznaukładujestfunkcjąliczbmolicząsteczekposzczególnychskładni-
ków(n17n27n37...)orazdwóchzmiennychokreślającychstantermicznyimechaniczny
układu.Ichwybórjestwzasadziedowolny,lecznajprostsząpostaćwzorówotrzymuje
się,jeżelitymizmiennymiobjętośćukładuVijegotemperaturaT.
Rozpatrzmyukładzamknięty,wktórymnieprzebiegajążadnereakcjechemiczne
iktóryniewykonujepracynieobjętościowej.Wobecstałościliczbn17n27n37...energia
wewnętrznategoukładujestfunkcjąjedyniezmiennychViT.RównanieIzasady
przybierawówczaspostać:
dU=Qel1ppracdV
(1.33)
RównocześnieróżniczkazupełnafunkcjiU(V7T)określonajestwzorem
dU=(
∂U
∂V)
T
dV+(
∂U
∂T)
V
dT
(1.34)
DlaprocesupolegającegonaizochorycznymogrzewaniulubochładzaniuukładudV=0
izwzorów(1.33)i(1.34)wynika
dU=dQ=(
∂U
∂T)
V
dT
(1.35)