Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.5.Statykachemiczna
49
Jeżeliwcałymukładziepanujerównowaga,toznaczyjeżeliniezachodzążadneprze-
mianyfazowe,todlakażdegoskładnikaukładuspełnionyjestwarunek
u1
i=u2
i=u3
i=...
(1.184)
Naprzykładwarunkiem,abyciekławodaznajdowałasięwrównowadzezlodemiparą,
jestrówność
ulód
H2O=uciecz
H2O=u
para
H2O
(1.185)
Warunek(1.184)omówimyszerzejwrozdz.2i3.
1.5.3.Funkcjetermodynamicznegazudoskonałego
GazemdoskonałymnazywamygazspełniającyrównaniestanuClapeyrona:
pV=nRT
(1.186)
Roztwórgazowy(mieszaninękilkugazów)uważamyzadoskonały,jeżeli:
1)spełniaprawoDaltona:
pi=
ni
V
RT
(1.187)
wktórympioznaczaciśnieniecząstkowei-tegoskładnikazdefiniowanerównaniem:
pi=pxi
(Definicjatajestogólnaiobowiązujerównieżwprzy-
padkugazurzeczywistego,niespełniającegoprawa
Daltona.)
2)mieszaniuskładnikówtegoroztworunietowa-
rzyszypobranieaniwydzielenieciepła.Napodstawie
wzorówzKomentarza1.10(s.44)łatwomożnapodać
wyrażenianamolowefunkcjetermodynamicznejed-
noskładnikowegogazudoskonałego.Ponieważwtym
przypadku
(
∂U
∂V)
T
=0
oraz
(
∂H
∂p)
T
=0
otrzymujemy
U(T)=∫CVdT+a
JOHNDALTON
(1.188)
1766–1844
Brytyjskinauczycielmatematyki,wykła-
dowcawManchester.Badałwłaściwości
gazów,byłautoremteoriiatomistycznej.
Wprowadziłpojęcieciśnieńcząstkowych
isformułowałprawoichsumowania.
(1.189)
(1.190)
H(T)=∫CpdT+a
przyczymaoznaczastałą,którejwartośćpozostajenieznana.
Wobec(∂S/∂V)T=nR/Vi(∂S/∂p)T=1nR/potrzymujesię
S(T7V)=∫
CV
T
dT+∫
R
y
dy+b=∫
CV
T
dT+Rlny+b
(1.191)
(1.192)
