Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
16
1.Termodynamikachemiczna
którąnastępnieprzekształcamydonastępującejpostaci:
CV
R
dT
T
=
dV
V
dV
Korzystajączzależności(1.83)orazpodstawiającK=Cp/CV,wyrażenietonastępnieprze-
kształcamydopostaci
dT
T
=(11K)
dV
V
ZakładającniezależnośćKodtemperatury,całkujemypowyższerównaniewgranicach
(T17V1),(T27V2):
T1
∫
T2
dT
T
=(11K)
V1
∫
V2
dV
V
ln(
T2
T1)=ln(
V2
V1)
(11K)
Otrzymujemyostateczniezależność
T2
T1
=(
V2
V1)
(11K)
którąprzekształcamy,korzystajączrównaniastanu,donastępującejpostaci:
p2
p1
=(
V1
V2)
K
Zależnośćtęzapisujesięnajczęściejwjednejznastępującychpostaci:
pVK=const
TV(K11)=const
1.3.Podstawytermochemii
1.3.1.Ciepłoreakcjiwstałejobjętości
ipodstałymciśnieniem;entalpia
Jeżeliwukładziezamkniętym,niewymieniającymzotoczeniempracynieobjęto-
ściowej,przebiegareakcjachemiczna,toliczbymolicząsteczekposzczególnychskład-
nikówukładuniesąstałe,leczzmieniająsięzgodniezprawamistechiometrii.Energię
wewnętrznąukładumożnawówczasuważaćzafunkcjętrzechzmiennych:V,Tiξ:
dU=(
∂U
∂T)
V7ξ
dT+(
∂V)
∂U
T7ξ
dV+(
∂U
∂ξ)
V7T
dξ
RównocześniezrównaniaIzasadytermodynamikimamy
dU=Qel1ppracdV
(1.48)
(1.49)
