Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
wiedzyojądrachatomowychionowymrodzajusił,któreniesąani
grawitacyjne,anielektryczne.Chodzituonowecząstkiprzejawiające
sięwróżnychoddziaływaniach.Zagadnienietoniezostałojeszcze
dotądrozwikłane.
Dladbającychościsłość,tych,którzywiedząwięcej(np.dla
profesorów,którymprzyjdzieczytaćtęksiążkę),trzebadodać,że
niejestzupełniedokładnemówienieowzorze(28.3)jakoopełnym
wyrażeniuwiedzyoelektrodynamice.DokońcaXIXw.niezostał
mianowiciewpełnirozwiązanypewienproblem.Usiłującobliczyć
poleodwszystkichładunków,włączającwtoitenładunek,naktóry
madziałaćpole,natrafiamynakłopot,dzielącnaprzykładjakieś
wyrażenieprzezodległośćładunkuodsiebiesamego,wynosiona
bowiemzero.Kwestia,jakporadzićsobiezczęściąpola,wytwarzaną
przeztenładunek,naktórypolemadziałać,niejestjeszczerozwiązana
idodzisiaj.Pozostawiamyjąwięc,takjakjest.Niemającjeszcze
całkowitegorozwiązaniazagadki,będziemyjejunikaćtakdługo,jak
tylkosięda.
28.2
Promieniowanie
Takotowskróciewyglądaobrazświata.Posłużymysięnimteraz
podczasomawianiazjawiskzwanychpromieniowaniem.Wtymcelu
musimywybraćzrównania(28.3)tylkotewyrazy,którezmieniają
sięjakodwrotnośćodległości,aniejakodwrotnośćjejkwadratu.
Gdyjewkońcuznajdziemy,okażąsięonetakprostewswejpostaci,
żeuzasadnionebędziebadanieoptykiielektrodynamikiwsposób
elementarny,traktującrozważanączęśćwzorujako„prawo”pola
elektrycznego,wytwarzanegoprzezporuszającysię,odległyładunek.
Naraziepotraktujemytoprawojakodane,awnastępnymtomie
poznamyjebardziejszczegółowo.
Pierwszyzwyrazówwystępującychwewzorze(28.3)zachowuje
sięoczywiściejakodwrotnośćkwadratuodległości,adrugistanowi
tylkopoprawkędoopóźnienia.Łatwowięcpokazać,żeobatewy-
razyzmieniająsięjakodwrotnośćkwadratuodległości.Wszystkie
interesującenasefektypochodząodwyrazutrzeciego,którywcale
niejesttakiskomplikowany.Otoconamtenwyrazdaje:spójrzmy
naładunekizastanówmysięnadkierunkiemwektorajednostkowego
(któregokoniecmożemyzrzutowaćnapowierzchniękulijednostkowej).
Gdyładunekkręcisiędookoła,wektorjednostkowykołyszesię,my
zaśinteresujemysięjegoprzyspieszeniem.Itowszystko.Wobectego
wzór
E“
4π5oC2
´q
d2er!
dt2
(28.5)
jestsformułowaniemprawpromieniowania.Zawieraonbowiemjedyny
28.2Promieniowanie
31
