Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
3.4.Promieniowanie
63
elektromagnetyczne.Narysunku3.32przedstawiono
schematycznierozkładpolaelektrycznegowsąsiedz-
twiedipolaelektrycznego.Wtejkonfiguracjiujemny
ładunekoscylujeliniowowprostymruchuharmonicz-
nymwokółstacjonarnegoładunkudodatniego.Jeżeli
częstościąprzestrzennąoscylacjijestȦ9tobędącyfunk-
cjączasumomentdipolowyp(t)mapostaćskalarną.
(3.55)
Zauważmy9żep(t)możeprzedstawiaćkolektywny
ruchrozkładuładunkuoscylującegowskaliatomowej
lubnawetprąduelektrycznegooscylującegowlinio-
wejantenietelewizyjnej.
Dlat=09p=p0=qd9gdziedjestpoczątkowąmak-
symalnąodległościąmiędzyśrodkamidwóchładun-
ków(rys.3.32a).Momentdipolowyjestwzasadzie
wektoremzkierunkiemod-qdo+q.Rysunekpokazu-
jesekwencjewzorówliniipolawmiaręjakrozsunięcie
ładunków9itymsamymmomentdipolowy9wzrasta9
Rys.3.34.(a))alHHlHktromagQHtyczQHzwiHżytraQsmisyjQHjI
apotemspadadozera9poczymzmieniakierunek.
(b)SamochodyczęstoposiadająaQtHQyradiowHodługości
Kiedyładunkiefektywnienachodząnasiebie9p=0
około1mskiHrowaQHwgóręIPioQowooscylującHpolHHlHk-
tryczQHpochodzącHzfaliradiowHjiQdukujHQapięciHwzdłuż
iliniepolamusząsięnasobiezamykać.
ĺ
długościaQtHQycostaQowisygQałwHjściowydlaodbiorQika
BardzobliskoatomupoleEmapostaćstatycznego
dipolaelektrycznego.Niecodalej9wobszarze9gdzie
tworząsiępętlezamknięte9niemawyróżnionejkon-
towpełnizrozumiałe9ponieważmożnauważać9żeB
ĺ
kretnejdługościfali.Szczegółowaanalizawykazuje9
powstajezezmiennegowczasieprąduoscylatora.
żepoleelektrycznejestzłożonezpięciuróżnychczyn-
Natężenie(wypromieniowywanenazewnątrzpro-
nikówijesttoraczejskomplikowane.Dalekooddipo-
mieniścieodźródła)możnawyprowadzićzrównania
la9wstrefienazywanejfIlowąlubstrHfąpromiHniowI-
(3.44)iprzybieraonopostać.
nia(ang.radiationzone)9rozkładpolajestdużo
prostszy.Wobszarzetymustalasiępewnadługość
ĺ
ĺ
(3.57)
fali;EorazBsąpoprzeczne9wzajemnieprostopadłe
izgodnewfazie.Dokładniemówiąc9
Ponowniewystępujezależnośćododwrotnegokwa-
dratuodległości.Rozkładkątowygęstościstrumienia
(3.56)
jesttoroidalny9jakprzedstawiononarys.3.29.Oś9
wzdłużktórejzachodziprzyspieszenie9jesttożsama
iB=E/c,gdziepolasązorientowane9jakukazanona
rys.3.33.WektorPoyntingaS=E×B/ȝ
ĺ
ĺ
ĺ
0zawszewskazu-
zosiąsymetriirozkładupromieniowania.Zauważmy
zależnośćnatężeniaodȦ4-imwyższIczęstotliwość)
jepromieniścienazewnątrzstrefypromieniowania.Tam
liniepolaBsąokręgamikoncentrycznymiwokółosidi-
ĺ
tymsilniejszepromieniowanie.Tawłaściwośćbędzie
istotnaprzyrozważaniurozpraszania.
polależącymiwpłaszczyźnieprostopadłejdotejosi.Jest
Niejesttrudnopodłączyćgeneratorprąduzmienne-
go(ang.alternatecurrent9AC)dodwóchprętówprze-
wodzących9powodującpowstanieprądówswobodnych
elektronówwgóręiwdółtakskonstruowanejnanteny
transmisyjnejn.Rysunek3.34aukazujelogicznąkon-
tynuacjętakiegoukładu-prawiestandardowąwieżę
radiowąmodulacjiamplitudowej(ang.amplitudemo-
dulation9AM).Antenategotypubędzienajbardziej
sprawna9gdyjejdługośćzwiążemyzdługościątrans-
Rys.3.33.KiHruQkipolaoscylują-
mitowanejfalilub9jeszczewygodniej9zpołowątej
cHgodipolaHlHktryczQHgo
długości.òX.Wypromieniowanafalajesttworzona
