Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
v
–
=
λ
1
-
=
v
c
-
---
---
wyrażającąliczbowo,iledługościfalmieścisięwjednostcedługości.
Naliczbęfalowąotrzymujesięwtedywyrażenie:
v
–
=
R
⎛
⎜
⎝
k
1
2
-
–
n
1
2
-
⎞
⎟
⎠
,gdzieR=
8h
me
3c
4
ε
--
2
0
-
---
---
---
---
---
---
---
---
---
(2.18)
(2.19)
PopodstawieniuodpowiednichwartościotrzymujesięnaRprawiedokładnie
znanązespektroskopiistałąRydberga:R=1,097373·107m–1=109737cm–1.Ob-
liczeniatestanowiąoniewątpliwiepoważnymsukcesieteoriiBohra.Wzór(2.19)
pozwalaobliczyćposzczególneliniewidmowewcałymwidmieatomuwodoru.
Obliczeniasązgodnezdanymidoświadczalnymi.
204020WidmocharakterystycznepromieniRoentgena0
PrawoMoseleya
Widmowysyłaneprzezlampęrentgenowskąjestwzasadziewidmemciągłym,wy-
pełniającymwsposóbnieprzerwanypewienprzedziałdługościfal,odgraniczonych
ostroodstronyfalkrótkich.Charaktertegowidmaniezależyodmateriałuanody.
Przyodpowiednichnapięciachanodowychnatowidmonakładasięwidmocharak-
terystycznedlamateriałuanody;niektóredługościfaliwyróżniająsięwybitniena-
tężeniem.Moseley(1913)uzyskałwzórempiryczny(2.20)naliczbyfalowetychli-
niiwidmowych:
v
–
=Ra2(Z–b)2albo
R
v
–
-
=a(Z–b)
---
(2.20)
Stałeaibsązwiązanezdanąliniąodpowiedniejserii,Zjestliczbąatomową
pierwiastkastanowiącegoanodęlampyrentgenowskiej.
PrawoMoseleya,wyrażonewzorem(2.20),znalazłowłaściwąinterpretację
wteoriiBohra.DlajądraoładunkueZzjednymkrążącymelektronem(np.He+,
Li2+)wzórBohra(2.19)przyjąłbypostać:
v
–
=RZ2
⎛
⎜
⎝
k
1
2
-
–
n
1
2
-
⎞
⎟
⎠
---
---
---
---
(2.21)
Przyjmując,żewatomieoliczbieatomowejZjedenzdwóchelektronóworbity
Kzostałnwyrzucony”pozaatom,nawolnemiejscenatejorbiciebędąnreflekto-
wać”elektronyzwyższychorbit;największeszansemaoczywiścieelektronzorbi-
tyL.JeżelielektronzorbityLznajdziesięnaorbicieK,zostaniewypromieniowa-
nykwantenergii,któremuodpowiadaliczbafalowawyrażonaponiższymwzorem:
33
