Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
gdzie:N
0–liczbająderpierwiastkapromieniotwórczegowchwilit=0,N–liczbajądertegopierwiast-
kapoczasiet,e–podstawalogarytmunaturalnego.
Zależność(3.7)liczbyjąderpromieniotwórczychodczasuprzedstawiarycina
3.2.
Ryc03020KrzywaeksponencjalnarozpadupromieniotwórczegoN=N
0e
–
λ
t;T–okres
połowicznegorozpadu.
OznaczmyprzezTczas,wktórymulegnierozpadowipołowapoczątkowejlicz-
byjąder;czylidlat=TiN=N
0/2,wzór(3.7)przyjmujewtedypostać:
1/2=e–
λ
t
(3.8)
Pozlogarytmowaniuobustronrównania(3.8)otrzymujemyzależnośćpomiędzy
stałąrozpadupromieniotwórczego
λ
iokresempołowicznegorozpaduTdanego
pierwiastka:
T=
0,693
λ
-
---
---
---
---
(3.9)
303010Rozpad0
Podczasrozpadu0zjądrawyrzucanesącząstki0,czylijądrahelu(4
2He=0).Roz-
padtenopisujerównanie:
A
Z
X
→
Z2
A4
–
–
Y
+
4
2
0
gdzie:X–jądroulegającerozpadowi0,Y–jądropotymrozpadzie.
(3.10)
Energiakinetycznaemitowanychzjądracząstek0mieścisięwgranicach
2–9MeV
.Zależyonaodprawdopodobieństwarozpadu,czyliodstałejrozpadu
λ
,
46
